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JULIUS KE A MER, 



Hiermit haben wir die Funktionen S, B, (q), W, Q und (j) mit der vorge- 

 schriebenen Grenauigkeit berechnet. Wir haben nicht nur die von der Neigung 

 abhängigen Teile dieser Funktionen berechnet, sondern auch diejenigen Grlieder, 

 welche eine Folge des hier angewandten Integrationsverfahrens sind, d. h. die exar- 

 gumentalen Grlieder und die aus der Veränderlichkeit von rj, II etc. entsprin- 

 genden Zusätze. Erstere gaben nur zu den Koef'ficienten der trigonometrischen 

 Funktionen Zusätze ab, letztere dagegen Glieder mit neuen Argumenten. Ferner 

 haben wir die aus den Grliedern zweiten Gerades entstehenden Teile der Glieder 

 dritten Grades berechnet, soweit sie kleine Divisoren erhielten, sei es, dass 

 sie durch die hier angewandte Integrationsmethode entstanden, sei es, dass sie 

 durch die Gestalt der DiflPerentialgleichung hervorgerufen wurden. Die aus 

 der Entwicklung der Störungsfunktion entstehenden Glieder dritten Grades 

 sind dagegen durchweg vernachlässigt worden, und es wird dies auch in den meisten 

 Fällen der kritischen Planeten, in denen der charakteristischen wohl stets, aus- 

 reichen , so lange die Excentricitäten sich in mittleren Grenzen halten. Ihre 

 Mitnahme hätte eine Weiterführung der Störungsfunktion bis zum vierten Grade 

 bedingt. Ausserdem wird die Mitnahme dieser Glieder weit eher durch starke 

 Excentricitäten erforderlich, als bei starker Kommensurabilität, und dies würde 

 mehr einer Ergänzung zur Theorie der gewöhnlichen Planeten entsprechen, als 

 es für kritische Planeten von Wichtigkeit wäre. Aus diesem Grunde ist bei 

 unserem Specialfall des Hecuba- Typus von der Ermittlung der Glieder dritten 

 Grades, soweit sie aus der Störungsfunktion kommen. Abstand genommen worden. 



Hiermit wäre die eigentKche Entwicklung des Problems abgeschlossen, und 

 wir wollen im Schlusskapitel nur noch verschiedene für die numerische Rechnung 

 erforderliche Transformationen dieser Resultate geben. 



