30 W. VOIGT, 



Nr. 8) B = 0,606, D = 0,0885, 



= 9,68, 2> = 1,220, 0 = 16,0, s = 1,85.10-^ 

 Ls = 9,66(?) T,j = 0,741, d = 16,5, s, = 5,74. „ 

 G-esammtmittel : s = l,88.10-'^ == 5,92.10-»-, sjs = 3,15. 

 ^ = 5,42 .10* , T = l,72.10^ 



Die für Zinn gefundenen Zahlen zeigen, dass auf dieses Metall 

 die Formeln der gewöhnlichen Elasticitätstheorie garnicht anwendbar 

 sind , denn nach ihnen berechnet würden die Elasticitätsconstanten c 

 und Ci beide negativ werden. Dies abnorme Verhalten ist wohl nicht 

 in der starken Dämpfung allein begründet; wenigstens übt dieselbe in 

 der allgemeinen Formel (14), wenn man die für Zinn weiter unten mit- 

 getheilten Werthe zu Grunde legt , keinen merklichen Einfluss auf die 

 Schwingungsdauer T aus. Es kommen hier also wohl bisher unbekannte 

 Umstände zur Wirkung. 



Was die übrigen erhaltenen Zahlen angeht, so ergeben sie eine 

 irgendwie befriedigende Uebereinstimmung mit der Po isson sehen Re- 

 lation c= 3Ci oder ^2 = 2,5.5 fast für kein Metall, dagegen für ei- 

 nige, wie z. B. für Cadmium und Kupfer, einen grellen Widerspruch, 

 so dass diese Zusammenstellung wiederum eine Empfehlung für die 

 von mir aufgestellte Theorie der »quasi -isotropena Medien enthalten 

 dürfte. 



§ 5. Die Beobachtung der Dämpfung der Schwingungen. 



In welcher Weise die Abnahme der Schwingungsamplituden mit 

 der Zeit am besten zu beobachten wäre, hing natürlich sehr wesentlich 

 davon ab , wie gross die Schwingungsdauer der Stäbe gewählt wurde. 

 Bei hinreichend langsamen Schwingungen wäre etwa zunächst an die 

 Ablesung mit Fernrohr, Spiegel und Scala zu denken gewesen. 



Indessen kam ich nach einiger Ueberlegung davon ab, die Schwin- 

 gungsdauern in einem solchen Maasse zu vergrössern, wie zur Anwen- 

 dung dieser Methode nöthig gewesen wäre. Dies wäre nämlich, da 

 die Länge der Stäbe durch die oben beschriebene Herstellungsart in 

 ziemlich enge Grenzen gebunden war, nur entweder durch Verkleine- 



