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Beobachtungen an Metallen mit sehr geringer Dämpfung in Betracht 

 und diese sind zumeist am Anfang der ganzen Arbeit untersucht worden. 



Am D r i 1 1 u n g s a p p a r a t wurde der Luftwiderstand g e- 

 messen, indem die Scheibe SS innerhalb des auch sonst benutzten 

 Gestelles an zwei möglichst feinen, 4 cm von einander entfernten Fäden 

 bifilar aufgehangen und so in Schwingungen versetzt wurde ; die Mes- 

 sung der Amplituden geschah in Intervallen von 3' 4". Der Drillungs- 

 apparat wurde zumeist in der oben beschriebenen Form benutzt, bei 

 einigen Controlbeobachtungen aber nach Abnahme des den Rand der 

 Scheibe SS verstärkenden Ringes, also mit verkleinertem Trägheitsmo- 

 ment und verkleinertem Luftwiderstand. 



Die Beobachtungen mit dem Ringe ergaben T= 1,893 und die 

 Amplituden 



32,05 31,07 30,1 8 29,32 28,59 | 27,78 27,02, 26,1 8 25,54 

 hieraus folgt : = 0,0002914, 



und mit seiner Hülfe berechnet die Reihe : 



31,98 31,09 30,22 29,38 28,56 27,76 26,99 26,23 25,50. 

 Die Beobachtungen ohne Ring ergaben T= 1,800 und die Reihe 

 33,62 32,67 31,70 30,86 | 29,99 29,19 28,32, 

 hieraus folgt: = 0,0002906, 



und daraus berechnet : 



33,59 32,66 31,75 30,86 30,00 29,16 28,34. 

 Da man das Moment des Luftwiderstandes angenähert mit der 

 Rotationsgeschwindigkeit proportional setzen kann, so entsprechen die 

 vorstehenden Beobachtungen der Gleichung 



X" + + TX' = 0 



in der — y^^' das Moment des Luftwiderstandes, dividirt durch das Träg- 

 heitsmoment des bewegten Systemes , — ai das Moment der Schwere 

 (resp. der bifilaren Aufhängung) dividirt durch das Trägheitsmoment ist. 

 Nach Formel (14) findet sich hieraus 



^ = ^ 

 j-o 2 ' 



und die Anwendung der obigen Zahlen, ergiebt für den Biegungsappa- 

 rat als den früheren Messungen entsprechend 



