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wird angenommen , dass seine Wirkungen wie beim Turmalin durch 

 eine oberflächlich aufgelagerte elektrische Schicht kompensirt werden. 

 Es handelt sich daher in allen Fällen nur um die Bestimmung der Mo- 

 mente, welche durch elastische oder thermische Dilatationen neu er- 

 zeugt werden. Nun wird die Annahme gemacht, dass die rechtwinke- 

 ligen Coraponenten a, h, c des in der Volumeinheit inducirten Momen- 

 tes gleich linearen Funktionen der Deformationsgrössen seien, also 



C = £31 + -32?/, + £33^.- + -34?/.- + 235^.. + he^y 



Dieser allgemeinste Ansatz wird dann vereinfacht durch die Berück- 

 sichtigung der Symmetrieeigenschaften der Gruppe, welcher der Krystall 

 angehört. 



Nun bestehen zwischen den Deformationen . . . und den elasti- 

 schen Spannungen . . . lineare Beziehungen von der Form : 



- = + S,, r + Z. + S,, Y. + S,, + S,^ 



in welchen 



^ti ~ ^ik 1 



substituirt man diese Ausdrücke in dem vorhergehenden Ansatz, so er- 

 hält man die Componenten des elektrischen Momentes als lineare Funk- 

 tionen der Spannungen : 



— a = Oj, X, + 0^, r + Z. + \^ Y. + Z^ + 0,, 

 II) -b = 0,, X, + + 0,3 Z^ + 0,, + 0,^ Z + x^ 



~c = %iX. + S32 + %B + °34 + o,^Z^ + Ö3, X^ 



wo 



^hi S ^hk • ^kV 



k 



Durch die Messung piezoelektrischer Momente werden zunächst die 

 Grössen o^^ bestimmt, welche wir nach Voigt als piezoelektrische 

 Moduln bezeichnen. Kennt man die Elasticitätsmoduln so können 

 dann auch die piezoelektrischen Constanten s.,,j. berechnet wer- 

 den. Führt man an Stelle der s^^ die Elasticitätskonstanten q.. ein, so 



