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haut en bas, la température est bien uniforme dans l'intérieur 

 de l'appareil. 



Supposons maintenant l'appareil relié à un manomètre en U 



Fig. 22. 



par le tube 3; si une source de chaleur est placée en 2, elle 

 échauffe l'air de 1 et la température monte jusqu'à ce que la 

 perte par rayonnement soit égale à la production. Cette augmen- 

 tation de température se traduit à l'extérieur par le mouvement 

 de la colonne du manomètre qui en donne la mesure. 



Ce calorimètre n'est autre chose, comme on le voit, qu'un 

 grand thermomètre périphérique creux (comme mon autre calo- 

 rimètre à liquide), dans la cavité duquel la source de chaleur est 

 enfermée. On reconnaît aisément dans ce dispositif le principe 

 de mes régulateurs directs, décrits précédemment, et qui totali- 

 sent comme d'habitude la chaleur perdue par rayonnement. 



D'après la loi de Newton, la: quantité de chaleur rayonnée 

 (c'est-à-dire produite) en un temps donné est proportionnelle 

 jusqu'à 30 degrés à l'élévation de la colonne manométrique 4. 

 Si on employait un manomètre simple pour mesurer réchauffe- 

 ment de la cavité 1, il faudrait tenir compte des variations ba- 

 rométriques et thermométriques du milieu ambiant pendant la 

 durée de l'expérience. 



Pour éliminer à la fois ces deux corrections, je relie la seconde 



