DE LÀ CALORIMÉTRIE CHEZ L' HOMME. 417 



d'équilibre de température de l'air de la double enceinte. — Cet 

 équilibre n'est, en effet, atteint que lorsque la quantité de cha- 

 leur cédée par le corps chaud est égale à celle qui est perdue par 

 rayonnement. Avant cet état d'équilibre, la température de l'air 

 est variable; elle est représentée par le volume d'eau qui tombe 

 à chaque instant, quantité qui est indiquée par l'appareil enre- 

 gistreur. — Soient : 



t, le temps nécessaire à l'établissement de l'équilibre de tem- 

 pérature; 



v, le volume d'eau tombée, qui ne varie plus ; 



Q, la quantité de chaleur dépensée depuis l'origine jusqu'à T. 

 D'après l'hypothèse d'une dépense uniformément répartie avec 

 le temps, l'unité de volume d'eau tombée représentera : 



— calories dans l'unité de temps. 

 vt r 



Si l'expérience a lieu pendant un temps : T, la quantité totale 

 de chaleur cédée sera donc : 



Mais il ne faut pas oublier que cette formule ne sera applicable 

 qu'à la condition de prendre pour V la valeur constante détermi- 

 née par la région d'équilibre. 



J'étudierai maintenant le cas où l'on n'attendrait pas que cet 

 état d'équilibre soit établi, — en d'autre terme, dans le cas où 

 l'on voudrait déterminer la quantité de chaleur dépensée à l'in- 

 térieur du calorimètre en se servant du volume d'eau variable 

 qui caractérise l'établissement du régime d'équilibre thermique. 



Si je désigne par y la dilatation variable de la double enceinte 

 à chaque instant, je peux la considérer comme une fonction du 

 temps — y=f(t)—. 



La quantité de chaleur dépensée à l'unité de temps, quantité 

 que j'ai admise avec motifs, constante, sera donc définie par toutes 

 les valeurs de cette fonction, comprise entre les limites de temps 

 d'expérimentation. Je devrai donc substituer à cette valeur va- 

 riable f (t) une quantité moyenne, qui représentera le volume 

 d'eau correspondant à la perte de chaleur dans les mêmes limites 



