DIE OSTAFHIEANISCHE PENDEL-EXPEDITION. 
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(9 — ^ — Ofl zu setzen. Noch mehr Ähnlichkeit in den Kurven der 6^ 
und 0A- dürfte aber erzielt werden, wenn man noch der Verschiedenheit der Am- 
plituden der Wellen von to und (k Rechnung trägt und die (B — ^) diesen Ampli- 
tuden proportional setzt. Daher habe ich angenommen, daß 
, tgl. Ampi. V. f,. , 
ist. Die Figuren 11 u. 12 (s. Taf. VII) zeigen, daß dieselben Überlegungen 
auch für Udjidji gelten. 
Die täglichen Amplituden der beobachteten Temperaturen sind : 
tgl. Ampi. V. tj^ tgl. Ampi. v. tj. 
für Tabora 90^2 Ws) 
für Udjidji 10.1 8.2. 
Daher ist 
für Tabora (6 - tf^ = 1.1 (6 - tf^ 
für Udjidji (O-Oi- = 0.8 
Bei der Kleinheit der Faktoren würde übrigens auch kein wesentlich anderes 
Resultat herausgekommen sein, wenn man (0 — ^)^- = (6 — f/^ gesetzt haben würde. 
Die Grleichungen (D) können nunmehr zahlenmäßig aufgestellt werden. Man 
findet 
für Tabora: 
für Udjidji: 
; + 4.2 (0-0^, + 11.6 (ß-C = 
'-i-i.5(e-o^,-ii.4(ß-C = 
+ 2.8(9-0^,+ 11.6(ß-6)l = Mi^ 
+ 2.2 (0 -Ot- 11.3 (ß-C = A/.^. 
Diese Grleichungssysteme sind für jede Stunde des Tages nach {^--tfß und 
(ß — h)j^j^^ aufgelöst worden. Die erhaltenen Werte zeigen einen kontinuierlichen 
gesetzmäßigen Verlauf, der sich am besten an ihrer graphischen Darstellung er- 
kennen läßt. In Figur 13 u. 14 (s. Taf. VIII) sind daher die Luftdruck-Grra- 
dienten (ß — ?')3^„ aufgezeichnet, und außerdem zum Vergleich in roter Farbe die 
Unterschiede der ganztägigen Luftdruck - Welle an den Innenstationen und in 
Daressalam. Man sieht, daß die (ß — '^)'^„ einen ganz gesetzmäßigen Verlauf 
zeigen und in Tabora (Fig. 13) sich den Unterschieden der ganztägigen Welle 
nahe anschließen, während in Udjidji (Fig. 14) auch die halbtägige Welle 
zum Vorschein kommt. Dies letztere rührt vielleicht nur von der Lücken- 
haftigkeit des Beobachtungsmateriales her , infolge deren die halbtägige 
Welle von Udjidji durch die Ausgleichung eine unwahrscheinlich große 
