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JULIUS KRAMER, 
Zeit 
lg s 
lg sin^ 
ff 
lg sin t 
0 
1882 
1888 
1891 
0.00017 
0.00003 
9.99810 
7.0932 
7.4294„ 
7.4294 
8.53954 
8.53940 
8.53747 
480497 
48.591 
48.211 
8.42678 
8.42603 
8.42664 
79098 
7.304 
6.789 
Auffallend sind hier die trotz der so geringen Neigungsstörungen schlecht 
übereinstimmenden Werte der Knotenlänge. Aber bei einer solch kleinen Neigung 
von ca. V.b wie sie Rosa besitzt, ist auch in der elliptischen Bewegung ein 
sicherer Wert für die Knotenlänge schwer bestimmbar. Für die Darstellung des 
Ortes ist dies eben wegen des kleinen Wertes von sin l nur von untergeordneter 
Bedeutung. 
Die Mittelwerte der in (72) und (74) aufgeführten Konstanten geben für die 
nächste Zeit hinlänglich sichere absolute Elemente für (223) Rosa, um aus ihnen 
in Verbindung mit den Störungsgleichungen (64) bis (66) genäherte Bewegungs- 
tafeln zu rechnen. Diese Mittelwerte lauten übrigens : 
75) lg g = 6.62420 lg = 8.46346 lg t = 6.51615 lg sin i, = 8.35963 
n = 653".086 A = 201°.572 lg x = 9.11747 F = 116°.697 
lg a = 0.490028 Epoche 1888 Mai 6.0 lg sin t = 8.42648 0 = 7^064 
Aequinox 1850.0 Igf* = 9.660888 Ig^ = 8.92403. 
jDrittes ICapitel. 
Aufstellung spezieller Bewegungstafeln mit der wahren Länge 
als Argument für die Planeten des Hekuba-Typus. 
Numerisches Beispiel für (86) Semele. 
1. Die hier auseinandergesetzte Methode der Aufstellung spezieller Be- 
wegungstabellen beruht in ihren Grundzügeu auf einer von Herrn Brendel ge- 
gebenen, welche er in einer von der Pariser Akademie mit dem Prix Damoiseau 
ausgezeichneten Abhandlung dargestellt und auf Planet (91) Aegina angewandt 
hatte, von der bisher leider nur der I. Teil als Theorie der kleinen Planeten 
veröffentlicht worden ist. 
