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121) 
cos ß — 
smi d ^ 
COSß^^. r 
0 sm i 
JÜLIUS KEAilER, 
9 
= - — f/'cosD' 
sin ^ ö ^ 
d sin / 
^ —e'siaE' 
= — e' cos E' 
9 
3. Mit der Herleitnng der Grleicliangen 118 a), 120) xmd 121) ist der erste 
mit der Theorie der elliptisciien Bewegung noch über einstimm ende Teil der 
Säknlarvariation der Elemente erledigt. Es müssen nnn die Tnkremente J v, ^ r, 
J St und ^ sin ? durch die Verbesserungen der absoluten Elemente und der 
Hauptstörungsbeträge ersetzt werden. Wir nehmen also als Ursache dafür, dass 
nach längerer Zeit die Rechnung mit der Beobachtung nicht mehr genügend 
übereinstimmt, die nicht hinreichend scharfe, d. h. xmter Mtnahme aller Störungen 
vollzogene Bestimmung der absoluten Konstanten an. in zweiter Linie die in- 
folgedessen nicht richtige Berechnung der Hanptstörungen. Aus den Yer- 
gleichungen mit den Beobachtungen können wir nun die Korrektionen der abso- 
luten Elemente um so genauer ermitteln, je grösser der Zeitraum ist, über den 
die Beobachtungen zerstreut liegen, und um so häufiger letztere sind. 
"Wir gelangen auf diese Weise empirisch zu absoluten Elementen, welche 
von den unter ülitnahme sämtlicher Störungen ermittelten wenig verschieden 
sein werden. 
Bei der Korrektionsrechnung der Hauptstörungen wollen wir bei den Nei- 
gungsstörungen nur die Korrektionen für die elementaren Grlieder der Form B, 
bei der Gyldenschen Koordinate q gleichfalls nur die Korrektion ihres elemen- 
taren Teiles (p) vollständig ableiten. In E und E -f- TT" dagegen sollen die 
Differentialquotienten dieser Funktionen nach der Länge berücksichtigt werden, 
oder in Hinsicht auf unsere Tabulierungsmethode nach den Grrössen v und f. In 
diesen Störungsausdrücken werden also nur die von den Argumenten v und f 
herrührenden Fehler in Rechnung gebracht, in dem langperiodisch charakte- 
ristischen Teile V der Funktion TT sowie in der Mittelpunkt sgleichung E soU 
auch noch der durch ?j und II bedingte Fehler berücksichtigt werden. Der 
Fehler, welche durch nicht genügend sichere Kenntnis der halben grossen Achse 
in die Koeffizienten der Störungen selbst eingeht, wird durchweg vernachlässigt. 
Hierbei werden auch die Inkremente der sekundären Elemente g und t auf- 
treten. Diese sind zwar reine Funktionen der halben grossen Achse, der Zu- 
sammenhang ist aber ein derartig verwickelter, dass wir es vorziehen lieber 
ihre Korrektionen als neue Unbekannte in das Problem einzuführen. 
Es war nach 115) v = v-^{St — S) und nach Formel 76) 
V = nt + A-{E+ TF)i). 
1) V ^vollen wir uns ebenso yrie n, A und {E + TT) in absoluter Zahl hier denken, um später 
Irrtümer zu vermeiden. 
