UIsTEESUCHUNGEX VXD TAFELN ZUR THEORIE DER KLEINEN PLANETEN VOM HEEUBATTPUS. 55 
Für den Radiusvektor hat man nach Gyldens Definition: 
_ ci (1 - r]"-) 
1 + P ' 
"Wir erhalten dann wieder in bekannter Weise für das Inkrement von r: 
da an dri ' ÖQ ^ 
Hier ist 
dr 1 — ö r 2r]a dr a(l — 7f) 
Tä ~ 1 + Q ' ~ ~ 1 + Q ' 'dj ^ ~ (l + gf 
Und aus 
h „ , . da „ a 
— lolfft — = — I — 
n- ° an n 
Mithin erhält man: 
1oo^ A o «(1 — y 21^66 a(l — ^ 
' ^ + l + 4> + 
Ebenso folgt für das Inkrement von v\ 
122) Jv = Jv-^J{£l~r) 
Jv — tJn+JA~J(E+W). 
Weiter ist bekanntlich in Brendelscher Bezeichnungsweise : 
q = (q) + E, {E+W) = E+V+K, 
wo V die langperiodisch charakteristischen, K alle kurzperiodischen Terme von 
W enthält. Nach unseren früheren Bemerkungen wollen wir nun setzen: 
J{q) q>,{Jv,Jri,jni JE = <p,{Jv,Jf), J{E-\-W) = <p,{Jv, Jf, Jn, ^H): 
alles andere wollen wir als konstant in i2 und {E+W), d.h. als richtig be- 
trachten, da die daraus resultierenden Verbesserungen klein sind gegenüber 
den Fehlern der Argumente. Wir erhalten dann nach dem Taylorschen Satze 
unter Vernachlässigung der Quadrate und Produkte der Inkremente : 
dv drj du 
Nun ist 
(g) = rj cos (v — n) = r} cos v, 
also: 
J{q) = — r] sin {ü — II)Jv + cos (v — II) J r] + rj shx{v — II) J II. 
