DKTEESDCHIINGEN UND TAFELN ZUR THEORIE DER KLEINEN PLANETEN VOM HEKÜBATYPÜS. 61 
13^) ^■^. = 7 206165 + « + 
r « sin r , . , „ „ , 
-^3 = ^-bsm{B + n-gv) 
N, = — -^—b cosiB + n - s v) 
= j^vbsmiB + n-gv-r) 
r sin t sin© r , . x • 
= — [e' sm(E' + 6 + r v)-vE^t sm&] 
r sin t cos & r , , x t-. ^i 
-^7 = ii^^ fe' COS (iJ + ö + Tw) — T cos 01 
Q VJC 
5. Wir müssen jetzt noch die Ausdrücke für die partiellen Differential- 
quotienten herleiten und über ihre Tabulierung zur Erleichterung der Rechnung 
etwas sagen. Es treten in den Gleichungen 125), 127), und 136) folgende 
Differentialquotienten auf : 
dB dB d{E+ W) d V ÖK d{E+ V ) d{E+ V ) 
dv ' df ' dv ' df ' 0/ ' dr} rjdn 
In Hinsicht auf unsere Gleichungen 88) und 94) des dritten Kapitels erhalten 
wir sofort : 
^ ^ ~dV '■" Y ~ ^ 2" ^ 2" 
— - 2-[-E^« + Tl^...]cosw 2--S-2 [-^« + ^"•J^'^*'l"' 
wo bei E die gebrochenen Indices zu unterdrücken sind. 
Die B,^ W,^^ und El sind unsere alten Koeffizienten der Störungsgleichungen 
selbst. Die Berechnung dieser Differentialquotienten ist also für Semele auf 
G-rund unserer Tafel VIII, 2— 3 ohne weiteres ausführbar. Nicht so einfach 
steht es mit der Berechnung der übrigen Differentialquotienten; die Ausdrücke 
für sie haben folgende Gestalt: 
141)' = -2TF---cos2/--2T^-'-°sin2/-4Tr;^-cos4/--4 TT^:'-'sin4/' 
