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JULIUS KRAMER, 
und in Hinsicht auf 162): 
Nach dem Prinzip von der Erhaltung der Flächen ist ferner 
V 
H 
164) r^^f = ^^M-el. 
wo h die Gausssche Konstante ist. 
Bezeichnet man mit i'^ die exzentrische Anomalie zur Zeit f^, so hat man 
schliesslich 
165) tg§ = ^ E,-e^inE,. 
Die Gleichungen 162) — 165) sind die gewünschten um aus den Koordinaten 
r und V und den Differentialquotienten die oskulierenden Elemente Og, M^, e 
und 7C zu berechnen. Dieselbe Aufgabe müssen wir nun auch für die absolute 
Bewegung lösen. Nach Br. I ist entsprechend der Gyldenschen Definition des 
Protometers a (absolutes Element) : 
166) r = , 
wo die Gyldensche Koordinate q die Bedeutung hat 
Q = Tj cos (V — n) + R, V — n= V. 
R sind die Störungen des Radiusvektor und rj, II sind langperiodisch elemen- 
tare d. h. mit der Zeit nur wenig veränderliche Funktionen und entsprechen der 
elliptischen Excentrizität und Perihellänge. 
Es war v = v — (fi — 2J) -and da, {Q, — U) gleichfalls eine mit der Zeit wenig 
veränderliche, sehr kleine Grösse ist (bei Semele ändert sich in 50 Jahren 
von 0?012 nur auf 0?015), so können wir es für unsere Zwecke der genäherten 
absoluten Bewegung als konstant betrachten und schreiben 
167) dv = dv. 
Mit dem gleichen Fehler wollen wir auch ri als konstant betrachten (für 
Semele ändert sich lg 7] in 50 Jahren von 9.33235 auf 9.33192) und in {q) aus 
n den meist veränderlichen Teil der Perihelbewegung herausnehmen, also schreiben 
n = n^+s'V und dann il„ wieder als konstant ansehen. Die aus der Ver- 
änderlichkeit von und II in R und W hervorgehenden Zusatzglieder sind ja 
rein erster Ordnung und mindestens ersten Grades, sie hatten wir auch bei der 
Integration der Differentialgleichungen unseres Problems vernachlässigt. Durch 
Differentiation von 166) nach v erhalten wir dann in Hinsicht auf 167) und das 
eben Besprochene: 
dr a (1 — «*) r ^ , . d R' 
d o (1 + Q) i' d V 
