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JULIUS KRAMERj 
1 + e cos {v — jc) 
e sin (v — %) 
1+ e cos (v — n) 
1 + P 
dR 
sm V 
Vao(l-e^) 
1 + P 

dv 
1 + 9 
1 
Dies sind die gewünscliten Gleichungen. Ausser unserer unabhängigen Vari- 
abelen v kommen links nur die oskulierenden Elemente, rechts dagegen nur die 
absoluten Elemente und die Störungen vor. Für die praktische Rechnung ist 
es jedoch bequemer abkürzend wieder die Grösse r einzuführen und diese 
Gleichungen noch umzuformen. Wir setzen nach dem bekannten Ausdruck für 
den Parameter der Ellipse 
Po = ao(l-e')> 
und führen statt 7t den Bogen co = tc — ^ ein, sodass wird 
V — Tt - r — U + Sl — Tt — ^ — CO, 
wenn man v — U=ü setzt. 
dB 
Po 
1 + e cos (ü — oj) 
— e sin (ü — ca) = — jz -„v 
Po «(1-^) 
(1 — g) ij sin V 
dv 
ai ^_^d(E+W) 
dv 
Daraus erhält man als definitive Gleichungen zur Ermittlung der osku- 
lierenden Elemente in der für die Rechnung geeigneten Reihenfolge: 
d{E+ W)- 
170) 
\Ipo = 
e sin (ö — co) = 
1 + 
Po 
Po 
dv 
(1 - g) 1] sm V - 
e cos (o — cj) = ^' 
tg 
Po 
s 
ü — w 
t/l — e.ü — w ^, „ .„ 
+ e '° 2 
Die Berechnung von i und Sl geschieht nach den Formeln 161): 
= ^ 
dv 
sin i sin ü = 5 
sin / cos ü 
