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H. GliRDIEN, 
halb des Zylinclerkondensators entstehenden Trägern herrührt. Jeder innerhalb 
des Zylinderkondensators entstehende Träger muß sich offenbar auf einer Parabel 
bewegen, die der Schar angehört 
worin Parameter ist. Wie die Anschauung ergibt, ist dieser zweite Anteil 
Cr^ y^) q 
der Flächendichte für alle x> x^^^^ („) konstant und = " ^ ^_ für alle 
x<zXm3.x(v) V„M = A ^1 1 /' I \ • Stellen wir wieder die Plächendichte als 
4 Cr lg (?■„/>",■) . 
Funktion von x dar, so ergibt sich jetzt das folgende Bild (konstruiert für die 
Träger mit den spezifischen Greschwindigkeiten v^, v^, v^, des Diagr. 1. Vergl. 
Diagramm 3. 
Während also die Ordinaten der Kurve für i;, mit wachsendem x monoton 
abnehmen mußten, kommt bei der Verteilung von tj,, eine monotone Zunahme 
zustande, die bei .Tmax ein Ende erreicht; von hier ab ist rj" = 27/, rj»/, kon- 
stant und unabhängig von der Geschwindigkeit des Luftstromes, wie auch von 
der Größe der Spannungsdifferenz zwischen den Elektroden des Zylinderkonden- 
sators, sofern überhaupt eine merkliche Spannungsdifferenz unterhalten wird 
Es soll hier nicht darauf eingegangen werden, wie aus den bei den Abszissen 
^'max (vh), • ■ Xküx m, ^max (»i) liegenden Knickpunkten der Verteilungskurve der 
Flächendichte tj" die einzelnen und q^vi,) gewonnen werden könnten und wie 
bei stetigem Verlauf der Begrenzungskurve die Analyse durchzuführen wäre, 
da, wie sich zeigen wird, der Flächendichte rj» nur die Bedeutung einer Korrektions- 
größe neben ?j, zuzukommen scheint. Als wichtig soll nur noch die einfache 
Beziehung hervorgehoben werden, welche zwischen der Flächendichte ?;,((,) und 
der für x>x ,„ax m geltenden Flächendichte rjt'^v) besteht ; es ergibt sich nämlich 
einfach 
1]"(v) 2 ^ max (t)) 
eine Beziehung, welche direkt zur Ermittelung des Verhältnisses njq benutzt 
werden kann. Auch ist ersichtlich, wie selbst in dem Falle, daß (j von der 
Größenordnung von n ist, durch passende Wahl der Versuchsbedingungen — 
entsprechende Wahl von Xmim. (v) ViW groß gegen z^" („) gemacht werden kann. Die 
bisher betrachteten Verteilungsgesetze der Flächendichten und ?;"^,■) der Träger 
der Induktionen entsprechen den in der Zeiteinheit auf der inneren Elektrode 
niedergeschlagenen Zahlen der Träger. In Wirklichkeit ist ^?,^„-l eine komplizierte 
Funktion des Gehalts der Luft an erzeugender Emanation, des elektrischen 
Feldes der Atmosphäre, der meteorologischen Bedingungen, »;„,,,, eine Funktion 
des Gehalts der Luft an Emanation; es wird daher die nach einer Expositions- 
zeit t erhaltene Flächendichtc »j, in sehr verwickeltej.* Weise von diesen Größen 
