TTNTERSlJCHTmGEaf ÜBER DIE ATMOSPHÄRISCHEN RADIOAKTIVEN INDUKTIONEN. 7 
und dem Gresetz der radioaktiven Umwandlung bestimmt sein. Auch kann die 
Untersucliung der einzelnen Längenintervalle der inneren Elektrode erst zu einer 
Zeit t nach, dem Ende der Exposition stattfinden, es müssen also die gemessenen 
Flächendichten, damit sie vergleichbar werden, auf die gleiche Zeit reduziert 
werden. Diese Reduktion wird nur möglich sein, wenn zavor das Gesetz der 
zeitlichen Änderung der ionisierenden Strahlungsintensität für jedes Intervall 
ermittelt ist. Stellt sich dabei heraus, daß dieses Gesetz für alle Intervalle 
der inneren Elektrode das gleiche ist, so müssen die Träger der Induktion alle 
von der gleichen Emanation abstammen und können sich nur durch verschiedene 
spezifische Geschwindigkeiten unterscheiden. 
Für die Folge soll die Flächendichte ?j„ neben der Flächendichte tj, vernach- 
lässigt werden, ein Verfahren, das, wie die weiter unten wiedergegebenen Mes- 
sungen lehren, erlaubt ist. Es werde zunächst 17, als zeitlich variabel betrachtet. 
Dann ergibt sich die zur Zeit t beobachtete Flächendichte in der Form 
es wird also an den Intensitätsverhältnissen der einzelnen Intervalle durch die 
Summierung über die Expositionszeit und durch die während dieser Zeit und 
der bis zur Beobachtung verstrichenen Zeit erfolgende Intensitätsänderung der 
Strahlung nichts geändert. Man darf unter diesen Bedingungen aus der vorge- 
fundenen Intensitätsverteilung die gleichen Schlüsse auf die Verteilung der 
spezifischen Geschwindigkeiten und der mittleren spezifischen Zahlen der einzelnen 
Trägerarten ziehen, wie aus der Momentanverteilung. Andern sich die spezifi- 
schen Zahlen der einzelnen Trägerarten während der Exposition unabhängig von 
einander, so wird man aus dem Flächendichte-Diagramm nur noch auf die Ver- 
teilung der spezifischen Geschwindigkeiten schließen dürfen. Die Verhältnisse 
gestalten sich noch komplizierter, wenn die verschiedenen Trägerarten von ver- 
schiedenen Emanationen abstammen : dann ist die Trennung der Anteile der 
Flächendichte, welche auf die von verschiedenen Emanationen abstammenden 
Träger entfallen, nur durch Beobachtung des zeitlichen Verlaufes der Aktivität 
möglich. Sind z. B., wie es in der Atmosphäre der Fall ist, im wesentlichen 2 
verschiedene Induktionsgattungen (Radium- und Thorinduktionen) vorhanden, für 
welche der zeitliche Verlauf der Intensität der ionisierenden Strahlung ein 
merklich verschiedener ist, so gelingt die Scheidung der von beiden Induktions- 
gattungen herrührenden Flächendichten nach folgender Methode : man bestimmt 
die Intensitätsverteüung einmal möglichst kurze Zeit nach dem Ende der Ex- 
position und erhält damit eine Superposition der von Radium und Thor her- 
rührenden Flächendicbteverteilungen ; bestimmt man die Intensitätsverteilung 
nochmals nach Verlauf einer Zeit, die hingereicht hat, um die Strahlungsinten- 
sität der Radiuminduktionen auf einen sehr kleinen Wert sinken zu lassen, so 
erhält man jetzt merklich die den Thorinduktionen entsprechende Flächendichte- 
verteilung. Indem man aus dieser Verteilung mittels des für die Thorinduktionen 
bekannten Gesetzes der zeitlichen Änderung die zur Zeit der ersten Messungen 
