8 H. GERDIEN, 
geltende Intensitätsverteilung der Thorinduktionen rekonstruiert, kann man 
durch Subtraktion dieser rekonstruierten Fläckendicliten von den ursprünglicli 
gemessenen die Verteilungskurve für die Radiuminduktionen ermitteln. 
Es soll nun der Zusammenhang abgeleitet werden, in welckem die zur Zeit 
t nach dem Ende der Exposition beobachtete Elächendichte ?j mit der v^ährend 
der Dauer der Exposition als konstant ^) vorausgesetzten auf die Zeiteinheit 
bezogenen Flächendichte 7]^ steht. Es werde zunächst die Annahme gemacht, 
daß in der untersuchten Luft nur eine Art radioaktiver Substanz vorhanden 
sei, deren mit verschiedenen spezifischen Geschwindigkeiten behaftete Träger 
allein im Besitze einer elektrischen Ladung sind. Diese Substanz A sei mit der 
auf die Zeiteinheit bezogenen Flächendichte auf der Elektrode niedergeschlagen 
und habe die Umwandlungskonstante A„ aus ihr entstehe die Substanz B mit 
der Umwandlungskonstante A^. Dann sind nach der Expositionszeit von der 
Substanz A 
Träger vorhanden, die zur Zeit t nach dem Ende der Exposition auf die Zahl 
herabgesunken sind. Entsteht aus jedem Atom der Substanz A nur je ein Atom 
der Substanz B, so ist die am Ende der Expositionszeit vorhandene Zahl der 
Atome von B 
u 
die zur Zeit t nach dem Ende der Exposition noch vorhandene Zahl der Atome 
von B ist entsprechend: 
u + t 
und ferner folgt: 
, h = z ■ 
Die soeben entwickelten Formeln würden anwendbar sein auf den Fall der 
1) Die Bcscbrankiiiig auf zeitliche Konstanz ist keine wesentliche; die Rechnung ließe sich 
auch leicht unter Zugrundelegung einer nach Potenzen von t fortschreitenden luterpohitionsformel 
durchführen. Doch schien mir dafür kein Bedürfnis vorzuliegen, da die Beohachtungcn noch nicht 
denjenigen Grad von Genauigkeit erreicht haben, der zur Bestimmung der Konstanten der luter- 
polationsformel notwendig wilre. 
