■üNTERSUCHTJNCtEN über die atmosphärischen radioaktiven INDUKTIONEN. 
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In der dritten Kolonne der Tabellen ist die anf die Einheit der spezifiscten 
Geschwindigkeit entfallende spezifische Zahl der Träger berechnet, als Mittel- 
wert für das Intervall zwischen den in der zweiten Kolonne angegebenen Grenzen 
der spezifischen Geschwindigkeit. Die Zahlen der beiden letzten Kolonnen sind 
in den Diagrammen No. 22 — 38 graphisch dargestellt. Als Abszissen enthalten 
die Diagramme die spezifischen Geschwindigkeiten in dem angegebenen Maße, 
als Ordinaten die auf die Einheit der spezifischen Geschwindigkeit entfallenden 
spezifischen Zahlen der Träger in willkürlichem Maß. Die Diagramme zeigen 
einen verhältnismäßig unregelmäßigen Verlauf der spezifischen Zahlen der Träger 
als Funktion der spezifischen Geschwindigkeit, der aber wohl verständlich wird 
wenn man bedenkt, wie leicht bei der Berechnung der spezifischen Zahlen, die 
auf die verschiedenen spezifischen Geschwindigkeiten entfallen, durch die Diffe- 
renzbildung kleine Fehler in der Messung der ursprünglichen Prozentualwerte 
sich summieren müssen. Berücksichtigt man die Fehlerquellen, die aus der Be- 
rechnungsweise notwendig sich ergeben , so wird man überrascht sein , in den 
Diagrammen noch eine Reihe von in guter Ubereinstimmnng befindlichen Tat- 
sachen zum Ausdruck gebracht zu sehen. 
Gehen wir von großen spezifischen Geschwindigkeiten zu kleineren, so treten 
merkliche spezifische Zahlen der Träger schon bei den spezifischen Geschwindig- 
keiten von etwa 2,25 — 2,5 cm/sec/Volt/cm auf. In Ausnahmefällen zeigen die 
Diagramme schon bei größeren spezifischen Geschwindigkeiten das Vorhandensein 
von Trägern an, doch bin ich geneigt, diese vereinzelt auftretenden Werte als 
durch den Verlauf des Feldes an dem vorderen Ende der Elektrode vorgetäuscht 
zu halten. Die Zahl der auf die Einheit der spezifischen Geschwindigkeit ent- 
fallenden Träger nimmt dann mit abnehmender spezifischer Geschwindigkeit 
rasch zu und strebt einem ersten Maximxmi zu, dessen Lage von Versuch zu 
Versuch zu variieren scheint. Es liegt zwischen etwa 0,5 und 1,75 cm/sec/Volt/cm 
und wurde mehrmals bei 0,75 — -1 cm/sec/Volt/cm angetroffen. Die spezifischen 
Zahlen der Träger der positiv geladenen Radiuminduktionen zeigen sehr nahe 
die gleiche Verteilung auf die spezifischen Geschwindigkeiten, wie die positiv 
geladenen Träger der Thorinduktionen. Bei den Thorinduktionen scheinen die 
Zahlen der Träger mit großen spezifischen Geschwindigkeiten (1,75 — 25 cm/sec/ 
Volt/cm) etwas seltener zu sein, als bei Radiuminduktionen. Die Lage des 
Maximums der spezifischen Zahlen ist kaum merklich verschieden gegen die 
bei den Trägern der Radiuminduktionen beobachtete. Bei den Trägern der 
Radiuminduktionen scheinen noch andere Maxima der spezifischen Zahlen bei 
kleineren spezifischen Geschwindigkeiten vorzukommen in der Nähe von 0,25 
cm/sec und 0.025 cm/sec. 
Bei den Versuchsreihen der dritten Gruppe (1, 10, 13, 18, 19, 20, 21, 22, 
23, 24, 25, 26, 27) war die erzielte Aktivierung nicht groß genug, um das bisher 
durchgeführte Bearbeitungsverfahren beibehalten zu können. Versuchsreihe 1, 
bei welcher in dem großen Zylinderkondensator mit der Potentialdifferenz 0 ge- 
arbeitet wurde, diente nur als Kontrollversuch und wurde nicht weiter ver- 
