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ladenen Trägern noch in der Nähe der Intervalle 7 und 8 vor, entsprechend 
spezifischen Geschwindigkeiten von etwa 1 bezw. 0,25 cm/sec/Volt/cm. Aus den 
Versuchsreihen 25 und 26 scheint hervorzugehen, daß negativ geladene Träger 
ebenfalls spezifische Geschwindigkeiten bis herab zu 0,000125 cm/sec/Volt/cm er- 
reichen können; doch sind die Resultate wegen der außerordentlich geringen 
Größe der untersuchten Aktivierungen nur als rohe Schätzungen zu betrachten. 
Aus den Resultaten, die für negative und positive Träger erhalten wurden 
geht hervor, daß bei den negativ geladenen Trägern verhältnismäßig geringere 
Zahlen auf die großen spezifischen Geschwindigkeiten entfallen als bei den 
positiv geladenen, da die Intensitätsaufnahme auf den vorderen Intervallen bei 
den ersteren eine deutlich geringere ist als bei den letzteren. Die Versuchs- 
reihen der dritten Gruppe, bei welchen sehr starke Potentialdiff'erenzen und 
sehr geringe Luftgeschwindigkeiten verwendet wurden, ergeben, daß auf den 
hinteren Intervallen der Elektrode die Intensität der Aktivierung merklich zu 
0 herabsinkt. Es hat danach den Anschein, als ob die von den in dem Rohre 
des Zylinderkondensators entstehenden Trägern herrührende Aktivität mit den 
angewandten Mitteln neben der von den in der Luft vorhandenen Trägern her- 
rührenden Aktivität nicht nachweisbar ist. 
Die Versuchsreihen der ersten und zweiten Gruppe wurden auf Grund der 
oben (vergl. Seite 8 und 9) entwickelten Formeln für den Zusammenhang 
zwischen der gemessenen Flächendichte der Aktivität und der zur Zeit der 
Aspiration in der Sekunde aus der Volumen einheit niedergeschlagenen Aktivität 
zur Berechnung der spezifischen Zahlen der Träger der Induktionen verwertet. 
Ist H^^ = 2r, Ttrj^^ L der "Wert der zur Zeit t nach dem Ende der Exposition 
auf dem /;-ten L cm langen Intervall vorhandenen, von der Substanz Radium C 
herrührenden Aktivität, so ist der zur Zeit t gemessene Sättigungsstrom 
J''' = H^'l Ns . X^, worin A3 die Umwandlungskonstante von Radium C , iV die 
Anzahl der durch ein «-Teilchen in dem Versuchsgefäß erzeugten Ionen eines 
Vorzeichens und s die Ladung des Ions bezeichnet. Dabei ist vorausgesetzt, 
daß der gemessene Sättigungsstrom merklich durch die «-Strahlung bei der Um- 
wandlung von Radium C allein erzeugt wird und daß bei dieser Umwandlung 
jedem zerfallenden Atom von Radium C nur ein «-Teilchen entspricht. Die a- 
Strahlen, welche bei der Umwandlung von Radium C emittiert werden, durch- 
1) Der Versuch, ungeladene Träger der Induktion in dem Wattefilter mittels des kleineu, 
früher von mir in der Phys. Zs. beschriebenen Aktivitäts-Elektrometers nachzuweisen, ergab keine 
sicheren Resultate. Dennoch glaube ich, daß es nicht aussichtslos wäre, diese Untersuchungen mit 
größeren Mitteln fortzuführen. Da die von mir untersuchten Filter nur bei denjenigen Versuchs- 
reihen angewandt wurden, bei denen sehr kleine Luftvolumina aspiriert wurden, steht zu erwarten, 
daß bei Verwendung eines hinreichend starken Aspirators gut meßbare Aktivitäten erzielt werden 
können. Durch vorsichtiges Verbrennen des Wattefilters auf einem Drahtnetz lassen sich die 
schwer flüchtigen Induktionen räumlich stark anreichern. 
