tJKTERSTJCHUNGEN ÜBER DIE ATMOSPHÄRISCHEN EADIOAKTIA'EN INDUKTIONEN. 63 
dem Ende der Exposition von den Thorinduktionen erzeugten Sättigungsstrom 
und subtrahiert diesen von dem zur Zeit gemessenen Gesamtstrom, so erhält 
man den von den Radiuminduktionen herrührenden Anteil. Dieser ergibt sich 
bei der Versuchsreihe 
11 zu 29,41 . 10-* elektrost. Einh. 
12 zu 17,75 . 10-* 
14 zu 89,9 . 10-* „ „ für das IntervaU 1. 
Unter der Annahme (die durch die Resultate der Messungen in erster An- 
näherung bestätigt wird), daß die spezifischen Zahlen der Träger der ßadium- 
induktionen sich zu merklich den gleichen Bruchteilen auf die spezifischen Ge- 
schwindigkeiten verteilen wie diejenigen der Thorinduktionen, kann man durch 
Anbringen eines Reduktionsfacktors die spezifischen Zahlen der Radiuminduktion 
A aus denjenigen der Thorinduktion A berechnen. Dieser Faktor, der das Ver- 
hältnis der gleichzeitig iu dem gleichen Volumen vorhandenen Träger von Radium 
A und Thorium A angibt, berechnet sich für die Versuchsreihe 
11 zu 0,0457 
12 zu 0,0242 
14 zu 0,0181. 
Nehmen wir für die verschiedenen Induktionen des Radiums den Zustand 
radioaktiven Gleichgewichts als bestehend an, so gilt, wenn n^, n^, die spezi- 
fischen Zahlen der Träger von Radium A, B, C bezeichnen 
es wird also neben Atomen Radium A gleichzeitig eine Anzahl 7,04 Atome 
Radium B und eine Anzahl 9,28 Atome von Radium C vorhanden sein. 
Bei der Berechnung der spezifischen Zahlen der Träger aus dem gemessenen 
Sättigungs ström wurde bisher für die durch ein «-Teilchen im Untersuchungs- 
gefäß erzeugte lonenzahl der von Rutherford angegebene Wert benutzt. Dieser 
Wert bezieht sich auf die ionisierende Wirkung eines «-Teilchens, das von einem 
auf einer Fläche niedergeschlagenen Atom der betreffenden Induktion ausgesandt 
wird; für die ionisierende Wirkung eines solchen Atoms kommt im Maximum 
(wenn es auf einer gegen den Luftraum konvex gekrümmten Oberfläche nieder- 
geschlagen ist) nur der Halbraum in Betracht. Die Hälfte der ausgesandten 
«-Strahlung wird von der Wand absorbiert werden müssen. Zieht man diesen 
Umstand in Rechnung, so würden die bisher nach den Rutherfordschen Angaben 
berechneten spezifischen Zahlen der Träger verdoppelt werden müssen. Dieser 
Umstand muß aber unbedingt berücksichtigt werden, wenn man aus der von den 
Induktionen im Untersuchungsgefäß geleisteten lonisierungsarbeit aiif die in 
freier Luft geleistete schließen will. 
Aus den oben angegebenen spezifischen Zahlen der Träger von Radium A 
ergibt sich unter Berücksichtigung der gleichzeitig im Zustande des radioaktiven 
Gleichgewichts vorhandenen Träger von Radium C, wenn man die bei der Um- 
