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MARTIN BEENDEL, 
und analog für rj und £, wo 
^ = (£'-IÜ 2 + (V-^ + 
} r n = (r + w\J + (tf + m n f + (? + mg)\ 
Bezeichnet man 
4) 
so wird 
(1 + nif ' M 
& — m ' ( 1 1 
1 + m \ /l mr' 
dt* ^ r\ ~ dl 
' dtf r\ dij 
d 2 t M£ __äß 
M- 
df ' r\ 1 dt, ' 
wo bei der partiellen Differentiation von £1 die Ausdrücke 3) zu benutzen sind. 
Die letzten Gleichungen haben ganz dieselbe Form, die ich in der Theorie der 
kleinen Planeten*) benutzt habe und können nun genau wie dort weiter behandelt 
werden. 
3. Die Gleichungen 5) transformiren wir demnach, wie in kl. PL I. Seite 
23 — 26, und auf ein Koordinatensystem mit dem gleichen Anfangspunkt, also mit 
den Axen §, 17, von veränderlichen Pichtungen, die so bestimmt werden, dass die 
l x ^,-Ebene beständig mit der oskulirenden Bahnebene sowohl des Mondes als der 
Erde um ihren gemeinsamen Schwerpunkt zusammenfällt. "Wir setzen also 
(kl. PI. I. Seite 23) allgemein 
£ = a Ii + ß Vi + 7 l\ Ii = «I + «1 V + a 2 S 
und lassen die Mondkoordinaten die Bedingungen: 
ti = y% 4- y t n + y 2 Z = 0 
dl, dt dtj ■ dt, 
-dT = ^ + ^-df + ^lt= 0 
erfüllen. Auch die Lage der 2^-Axe in der ^ };,-Ebene definiren wir (kl. PI. I. 
Seite 24) durch die Relation 
*) Abhandlungen der K. Ges. d. Wiss. zu Güttingen, Math.-phvs. Klasse. Neue Folge 1.2. — 
Diese Alihandlung werde ich im Folgenden stets unter der Abkürzung „kl. PI. I" citiren. 
