THEORIE DES MONDES. KAPITEL II. 
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wo für v = v' = 0 
31) GLw = K w - 2ß„.,,, + 3Ä. - + • • • 
3. Die Ausdrücke 30) sind nun noch weiter zu transformiren, indem p', 17' 
und H t durch die Variable v auszudrücken sind. Auch dies geschieht genau 
nach dem Kap. V kl. PL, worauf sich die Entwicklungen kl. PL Seite 70 und 78 
für Q und P ergeben. Diese Entwicklungen a. a. 0. gehen bis zu den zweiten 
Potenzen der Grössen rj und rf, und reichen also für die Zwecke der vorliegen- 
den Abhandlung zunächst aus; indessen sind sie mit Bezug auf die Grössen R 
und K nicht so weit ausgeführt, wie es für die Theorie des Mondes nötig ist; 
es ist nicht schwer, sie für diesen Zweck zu vervollständigen. Zunächst wollen 
wir uns aber klar machen, wie das in kl. PL Seite 61 und 69 über die Grössen 
y, ft, K und V Gesagte sich für den Mond modifizirt. 
Wir haben nach Relation 16) 
\I~M \Av+m 
n — 
und für den störenden Körper 
a' 2 a' 2 
, _ Vm' + m 0 + m _ \]m' + M _ \]M{m' + 1) 
Tb 
oder auch 
32) 
J m 
wo Je die Gauss'sche Konstante ist; ferner bezeichnen wir das Verhältniss dieser 
Bewegungskonstanten 
33) ö = — 
entsprechend einem charakteristischen Planeten, für den dieses Verhältniss eine 
kleine Grösse ist. d ist in unserem Fall etwa 
Nach den Ausführungen in kl. PL Seite 60 — 61 erhalten wir 
v' = dv + B+G + dW-W 
34) 
B = A'-iiA, G = d2 B n sin «v - ^B' n sin nv' 
und für das Argument R, = v — v' + R — R' nach kl. PL S. 63 
H t = w,-G 
35) tv 1 = (l-d)v-B-ü 
U = öW— W'-H + H'. 
