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K. SCHWÄRZSCHILD, 
Die Vergrößerungen zwischen beiden Ebenenpaaren werden , da die Bilder 
vom KrümmuDgsmittelpunkt der brechenden Fläche aus gesehn perspektivisch 
liegen : 
l, s' + r n 0 s' A t t' + r 
4d) T 
s + r 
n, s 
t + r 
St 
n, t ' 
Wir bilden jetzt das Wink eleikonal dieser brechenden Fläche, indem wir 
von den Punkten x = c 0 und 
x = Cj auf der Axe die Nor- 
malen c Q N 0 und c 1 N l auf die 
Richtungen des einfallenden 
und gebrochenen Strahls fäl- 
len, und den Ausdruck be- 
rechnen : 
p/L — - — ^"~~T 
c o S 
V 
Fig. 6. 
W = n 0 . N 0 P + n, • PN t , 
wobei noch P den Schnitt- 
punkt des Strahls mit der 
brechenden Fläche bedeutet, 
dessen Coordinaten X, Y, Z sind. Sind w c , p 0 , q 0 , m v p t , q v wie oben, die Rich- 
tungskosinus des Strahls vor und nach der Brechung, so ist hiernach: 
44) 
W = n 0 [(X - c u ) m 0 + Yp 0 + Zg 0 \ - »,[(Z - c>, + Y Pl + Zq t ]. 
Ersetzt man m durch p 2 — q 2 , X durch seinen Ausdruck (40) als Funktion 
von Y und Z und entwickelt bis zu Gliedern 4. Ordnung, so erhält man : 
W— n 0 s — w,s' 
+n 0 
8r 
4r 
45) 
4r 
Der nächste Schritt ist nun, Y und Z aus diesem Ausdrucke zu eliminieren, 
um W als Funktion nur von p 0 , q 0 , p v q t zu erhalten. Innerhalb der Genauigkeit 
der Gauss'schen Dioptrik erhält man aus dem Snellius'schen Brechungsgesetz 
sofort : 
46) 
r 
Z n ~ n<> 
Bei strenger Rechnung würden hier noch Glieder 3. Ordnung hinzukommen, in- 
