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K. SCHWAEZ SCHILD, 
Sind x = c 0 , x = c t , x = c 0 +M 0 , x = c 1 + die Gleichungen von 
Objektebene, Bildebene, Eintritts- und Austrittspupille und setzt man in genau 
derselben Bezeichnung, wie in § 6 der ersten Mitteilung : 
5) s = a — c 0 , s' = a — e v t = a — c 0 — M„ t' = ä — c 1 — M 1 ] 
so hat man innerhalb der Genauigkeit der Gauss'schen Dioptrik als Ausdruck 
der konjugierten Lage der beiden Ebenenpaare : 
1-1 1,1 ^ 11 11 
6) = - + - = K, - - - == Tl . + - = L, 
s r s r t r t r 
wo K und L wiederum als Abbe'sche Invarianten zu bezeichnen sind. 
Das Vergrösserungsverhältnis in den beiden Ebenenpaaren wird : 
l. s' + r s' X. t' + r t' 
7) 
L s — r s A„ t — r t 
Es soll jetzt zunächst das Winkeleikonal zwischen den Ebenen c 0 und 
gebildet werden. Es ist: 
W = iV 0 P -f- PN, 
= (X-c 0 ) m 0 + Y Po + Zq 0 -(X'- c>, - Y'p l - Z'q v 
Die Grössen m 0 , p 0 , q 0 , m v p v q t bedeuten, wie früher die Richtungskosinus des 
eintretenden und reflektierten Strahls. 
Ersetzt man m durch Sjl— p l — q 2 , X durch den Ausdruck (3), eliminiert 
X', Y', Z' mit Hülfe von (2) und entwickelt in Reihen bis zu Gliedern 4. Ord- 
nung, so erhält man : 
W = H±^-s ■ ÄfJS + Y(j>- Pl ) + Z{q 0 - qi ) 
In dieser Entwicklung dürfen Y und Z durch ihre innerhalb der Gauss'schen 
Theorie gültigen Werte: 
Q-, 2Y 2Z 
ersetzt werden. Damit ist dann W als Funktion von p 0 , q 0 , p v g, hergestellt. 
Es ist weiter zu Seidel'schen Variabein und Seidel'schem Ei- 
konal überzugehn. Letzteres besteht bei der Beschränkung auf Glieder 
4. Ordnung S* aus den Gliedern 4. Ordnung von W, hat also den Wert: 
