UNTERSUCHUNGEN ZUR GEOMETRISCHEN OPTIK. II. 
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Werte ein und eliminiert schliesslich wiederum r 2 mit Hülfe von (26) , so er- 
hält man : 
- 1 - 
28) 
K = 4- 
4df* 
2fr\ 
1- 
2d 
d (r 1 -2ff \r 1 -2f 
r^ + Zf 
Wir merken noch die Formel für den Abstand der Bildebene hinter dem 
letzten Spiegel (— s,') an : 
28a) _ s; = f .| =f ( 1 _i_^. 
Für die Beurteilung des Strahlengangs ist schliesslich wichtig das 
Verhältnis p der Höhen, in welchen ein von einem axialen Objekt ausgehender 
Strahl die beiden Spiegel schneidet , weil dasselbe das erforderliche Verhältnis 
der Spiegelradien bestimmt. Wir wollen diese Grösse zur Abkürzung mit A 
bezeichnen. Es ist : 
29) 
Ii 
i- 
2d 
9. Uebersicht über die Systeme und ihre Fehler. Die erste 
Frage wird sein nach einem (abgesehn von der Verzeichnung) fehlerfreien Spie- 
gelsystem. Es giebt ein solches, denn es verschwinden G und D, wenn : 
d = 2f r t = ±2f2f. 
wird. Aus den Bedingungen, dass d positiv und das Bild reell sein muss, folgt, 
dass f positiv, r i negativ zu nehmen ist. Für r 2 ergiebt sich nach der Petzval- 
bedingung der Wert r t = 2\j2f. Ferner wird — s' 2 = (1 + \J2) f. Das System 
und der Strahlengang in denselben wird durch die beistehende Figur ver- 
anschaulicht. Es ist klar, 
dass dasselbe schon da- 
durch, dass die Länge das 
doppelte der Brennweite 
beträgt , impraktikabel ist 
und dass die gegenseitige 
Verdeckung der Spiegel die 
Ausnutzung eines grössern 
Gesichtsfelds überhaupt nicht 
zulässt, wie man auch Durch- 
bohrungen in denselben an- 
bringen mag. Fig. 3. 
