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K. SCHWARZSCHILD, 
Man wird daher den Gedanken an ein fehlerfreies System 
aufgeben und sich darauf beschränken müssen, aus den prakti- 
kabeln Formen solche mit möglichst kleinen Streuungen aus- 
zusuchen. Für die praktische Brauchbarkeit bestimmend ist die Bedingung, 
dass der eine Spiegel den andern nicht zu sehr verdecken darf. Es muss 
also das Grössenverhältnis des zweiten Spiegels zum ersten hinreichend von 
1 verschieden sein. Die Fälle , wo der zweite (d. i. in Wirklichkeit der 
dem Objekte näher stehende) Spiegel grösser als der erste Lichtauffangende 
ist, scheiden aus , weil die Grösse des ersten Spiegels das Oeffnungsverhältnis 
bestimmt und man dann dem zweiten Spiegel einen ungebührlich grossen Durch- 
messer geben müsste. Es bleiben also nur die Fälle, wo der zweite Spiegel der 
kleinere ist. Hier hat man zwei Unterfälle zu unterscheiden , je nachdem der 
zweite Spiegel das vom ersten reflektierte Licht vor seiner Vereinigung abfängt 
(A positiv) oder zwischen erstem und zweiten Spiegel ein Brennpunkt liegt 
(A negativ). Letzterer Unterfall erweist sich als der in jeder Hinsicht un- 
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günstigere, da die Bedingung A — 1 — — <c 0 bei zulässigen Werten der Spie- 
geldistanz d zu kleine Werte von r i; also zu starke Krümmungen und als 
Folge davon zu starke restierende Bildfehler C und D ergiebt. So 
bleibt schliesslich nur der erste Uuterfall übrig, bei welchem der Strahlen- 
gang im wesentlichen mit dem des Cassegrain - Reflektors übereinstimmt. (Vgl, 
Fig. 9). 
Eine Uebersicht über die hier auftretenden Verhältnisse giebt das folgende 
Täfelchen. Die Brennweite f (hier stets positiv) ist gleich 1 gesetzt. 
Die Systeme sind geordnet nach dem Grössen - Verhältnis A des zweiten 
kleinen zum ersten grossen Spiegel. Der Durchmesser des letzteren ist zu x /s 
der Brennweite vorausgesetzt i^o = -j^j. Unter V ist das infolge der Ab- 
schaltung des kleinen Spiegels übrigbleibende wirksame Oeffnungsverhältnis 
(v = 3 Sjl-T^j augegeben. Die Grösse —s', giebt den Abstand der Platte 
vom zweiten Spiegel (für /' = 1 numerisch identisch mit A). Darunter folgt 
die Distanz d der beiden Spiegel und ihre Krümmungsradien r, und r s . Die 
Deformationen &, und b t sind nach den Formeln (28) erhalten und haben nach 
ihrer Definition den Unterschied zwischen dem Paraboloid vom Parameter 
r, resp. r s und seiner Krümmungskugel im Scheitel zur Einheit, Schliesslich 
folgen die beiden vornehmlich interessierenden Grössen, nämlich die radialen und 
tangentialen Streuungen Ay und zls infolge der Fehler C und D, berechnet nach 
den Formeln (19), (19a), (27), (29): 
- 5;'243 I [4 + (1 -A) (|- 1 r, )] Ab = - 5',' 243 f (? 
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