24 
K. SCHWARZSCHILD, 
Hiermit ist die Aufgabe im wesentlichen gelöst. Es erübrigt noch, x' als 
Funktion von a auszudrücken, um die Form des Spiegels S' zu erhalten. 
Man hat nach 30): 
x' - 2(e + t)-Q-Q'. 
Aus 36) und 37) folgt durch Elimination von ß : 
a , a 
q' = 1 + e — q sin 2 
sin 2 -g cos 2 -g- (1 — q) 2 
1 ■ • s a 
1 + e — g sin 
und damit: 
a , a 
oder: 
e + 1 — q cos 2 
= e + 1 — cos 
sin 2 cos 2 2"(1 — qY 
1 + e - ^ sin ^ 
(l + e — 2 sin 2 |h + sin 
2 ^ 
2 
2 1 , . 2 « 
1 + <? - q sm 2 
Setzt man hier für q den Ausdruck 39) ein und fügt die Sinusbedingung 31) 
hinzu, so geben die Formeln: 
2 + 1. -\ 
, , , sin 2 a 1 / , a a\ e / , 
40) » = e+1 -4Fny~^+i7r +C0S aj r s 2, 
?/' = sin a. 
die rechtwinklichen Coordinaten für den Meridianschnitt des 
Spiegels S' als Funktionen des Parameters a. 
15. Man vergegenwärtige sich noch den Zusammenhang der beiden Con- 
stanten c und e mit den geometrischen Abmessungen des Spiegelsystenis. Das 
ist zugleich der Ort, die Beziehung zu der früheren Bezeichnungs- 
weise herzustellen. Für einen in der Axe verlaufenden Strahl hat man aus der 
Figur 8): q = SF = A, wo A, wie früher, bei der Brennweite /' = 1 den Ab- 
stand des Brennpunktes vom kleinen Spiegel $ bezeichnet , und ausserdem 
Q +x' = q -f q' = d wo d der Abstand beider Spiege^ ist. Andrerseits folgt 
für a = 0 aus den Formeln 39) und 40): 
i_ J_ 
— = c(l + e) , x = e + 1 — - 
p v c 
und durch Vergleich ergiebt sich: 
