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E. SCHWARZSCHILD, 
so wird damit 
oder durch Umordnung nach den d { : 
= — 1 — h K( i K j— k - 2, - J( , 
Unter Berücksichtigung von (24) lautet daher die neue Form der ersten 
chromatischen Bedingung: 
u — J" f*K + TT f*i + 2j j • 
a it a o i=l a i 
Ganz entsprechend kann die zweite chromatische Bedingung 
auf die Form gebracht werden: 
12. Eine interessante Anwendung gestattet die Gleichung (26) auf Sy- 
steme aus einer Gr lassorte. Wenn Luft und dieselbe Glassorte immer 
abwechseln, so erhalten offenbar alle (i t denselben Wert und die erste chro- 
matische Bedingung nimmt die Form an: 
K , K , ft-O" 
Diese Gleichung kann bei vor dem Systeme liegendem Objekt (positivem 
d 0 = sj nur befriedigt werden , wenn d K = — s' K negativ, s' K positiv ist, da die 
übrigen Abstände d ihrem Wesen nach positiv sind. Aus einer Glassorte 
können daher nie achromatische Objektive, die ein reelles Bild 
hinter dem System (s^ negativ, d K positiv) geben, sondern nur Oku- 
lare mit virtuellem Bild hergestellt werden, Ueber die einfachsten 
achromatischen Okulare solcher Art vgl. man C. V. L. Charlier „Ueber achro- 
matische Linsensysteme" Öfversigt af K. SV. Vet.-Akad. Förhandl. 1898. No. 9. 
und 1899. No. 7. 
13. Ebenso gestattet die Gleichung (26) eine einfache Ueber sieht über das 
sogenannte sekundäre Spektrum. Bisher haben wir zwei verschiedene 
Wellenlängen betrachtet , denen die Brechungsexponenten >r und n t + Sn. ent- 
sprachen. Wir wollen diese Wellenlängen zur Fixierung der Vorstellung fest- 
legen auf die beiden Fraunhofer'schen Linien C und F (A = 656.3 (tp und 
X = 486,2 Das zu betrachtende optische System vereinige die Bilder 
