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K. SCHWARZSCHI l\D, 
Es sei hier noch besonders hervorgehoben, dass die bisher benutzten nu- 
merischen Werte der sogenannten optischen Korrektion des Chromatismns ent- 
sprechen, bei welcher grade die Bilder in den Wellenlängen der Linien C und F 
vereinigt werden. Würde man statt dessen eine sogenannte aktinische Kor- 
rektion vornehmen und die .F-Linie mit der violetten Quecksilberlinie (h = 405,1 fia) 
vereinigen, so würde das sekundäre Spektrum dieselbe Grösse, wie vorhin für 
die Cr'- Linie, hier etwa für die D - Linie erreichen. Es geben daher die obigen 
Zahlen auch eine brauchbare Vorstellung von der Streuung durch sekundäres 
Spektrum für die in letzterer Weise korrigierten astrophotographischen Ob- 
jektive 1 ). 
§ 5. Die dünne Einzellinse. 
14. Wir kehren zurück zu den Seidel'schen Formeln für die Fehler dritter 
Ordnung, in der Gestalt (11), die sich nach Elimination der Blenden ergab, und 
wenden dieselbe an auf eine einzelne in Luft befindliche Linse, bei welcher die 
Dicke verschwindend gering ist gegen die Krümmungsradien ihrer Begrenzungs- 
flächen. Die Begrenz ungs flächen mögen in der früheren Zählweise die Indices 
1 und 2 haben. Es ist dann n 0 = n 2 — 1 und es werde n t kurz durch n be- 
zeichnet. Das Verschwinden der Linsendicke bedeutet, dass die beiden Linsen- 
flächen von jedem Strahl im selben Axenabstand geschnitten werden. Es ist 
daher 
h x = \ = h, /c, = 7c 2 = Je, 
wobei h und h zur Vereinfachung eingeführt sind. Ferner folgt noch nach (3) 
aus dem Verschwinden der Linsendicke (d 1 = 0) : 
Damit ist: 
34) -L+A- = „(^ + 4)-*., „(-V + A-) = -A + A- = K. 
Wir führen nun die „Brennweite" cp und die „Durchbiegung" 6 der 
Linse ein : 
35) , » « -(.-1) 
Die Durchbiegung <j verschwindet für eine symmetrische Linse. Man hat dann: 
1 1_ 
s, s' ~ <P ' 
1) Vgl. „Bilderzeugung in optischen Instrumenten" herausgegeben von M. v. Rohr. Berlin 1904. 
pag. 366. 
