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K. SCHWARZSCHILD, 
ersten Formel (70): 
73) 0 = M—^_- J B 1 2 ^ + 1 1 - 1 - 9" 
^ «, + 1 1 n t + l ' r 1 r[ 2(^—1) 
zu setzen. Um das Objektiv von Koma frei zu machen, ist die Bedingung 
Q 2 = — Q 1 beizubehalten. Es ergiebt sieb dann aus der zweiten Gleichung (70) 
für die Radien der zweiten Fläche: 
1 
74) 
r * — o 2n i + 1 n 2 _ ~d 2n z+ 1 + y 2 
1 »x «,+.1 2 n, + l -2(11,-1) 
Nunmehr hat man noch die Deformationen so zu bestimmen, dass die sphärische 
Aberration verschwindet, dass B = 0 wird. Es genügt hierfür, eine, z. B. die 
erste Fläche zu deformieren, und zwar erhält man nach (63) und nach der Defi- 
nition von ß als Betrag der Deformation: 
75) \ = -_Ti- T [/7 1 + J7. + 2A, + 2 + 
Nachdem die Radien aus (73) und (74) bestimmt sind, lässt sich dieser Ausdruck 
ohne weiteres berechnen. 
Für die obigen numerischen Verhältnisse finden sich die Krümmungsradien: 
76) 1 = -* 2,500, 1 = -1,842, 1 = +0,658, 
'i 'i '2 '2 
sodass namentlich die Flintglaslinse ausserordentlich flach wird. 
§ 6. Objective aus zwei dünnen Teilsystemen. 
20. Wir gehen weiter zur Behandlung von Linsensystemen, welche dem 
Typus der am meisten verbreiteten photographischen Objective entsprechen, 
welche nämlich aus zwei in einem grösseren Abstand befindlichen dünnen Teil- 
systemen bestehen. Jedes Teilsystem besteht aus mehreren dünnen Einzellinsen. 
Bei Universalobjektiven hat man bis zu drei Linsen für das Teilsystem ver- 
wendet, von denen dann aber jedes Mal mindestens zwei verkittet sind. Bei astro- 
nomischen Objektiven, bei denen das Verkitten, wie erwähnt, unthunlieh ist. 
geht man nicht über die Zweizahl der Linsen des Teilsystems, im ganzen also 
über die Verwendungen von 4 Linsen hinaus. 
21. Allgemeines über die Petz valbedingung. Man wird durch die 
\ < rmehrung der Linsenzahl und die Einführung eines endlichen Abstauds zwischen 
den Linsen gegenüber dem gewöhnlichen Fernrohrobjektiv vor allem eine Ver- 
