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K. SCHW ABZSCHILD, 
Es ergaben sich mit diesem letzten Werte die folgenden Objektivabmessungen, 
welche jedenfalls sehr nahe die kleinstmöglichen Krümmungen aufweisen: 
125) 
1. Linse 
+ 3,69 
2. Linse 
-3,54 
3. Linse 
+ 1,14 
- 0,22 + 4,08 - 4,24 
d t = 0,1375, d 2 = 0,1125 
Fig. 10. 
Damit ist eine Form des Taylorobjektives ge- 
geben. Eine zweite Form, bei welcher die Linse näher 
an die erste rückt, die ich aber nicht untersucht habe, würde 
aus der andern Wurzel der Gleichung (123) abzuleiten sein. 
Man sieht, dass die Krümmungen hier keineswegs so 
weit herabgedrückt werden können, wie beim Petzvaltypus 
(95), und in der Tat scheint sich auch das grosse Oeffnungs- 
verhältnis, das der Petzvaltypus in Praxis gewährleistet, hier nicht ganz 
erreichen zu lassen. Indessen bleibt man bei dem Taylor objektiv 
derErfüllung der Petz valbedingung viel näher, als beini Petzval- 
typus 1 ). Es findet sich nämlich aus den Zahlen in (125) : £ — = 0,24. Die 
zugehörige Streuung ist: 
126) 3", 2g 2 v. 
Für das Oeffnungsverhältnis 1 : 10 würde sich hieraus ein Gesichtsfeld von 13 0 
Durchmesser ergeben. Das Taylorobj ektiv üb ertrifft also den Petzval- 
typus in Bezug auf das brauchbare Gesichtsfeld. 
Der Betrag des sekundären Spektrums ist: <£' = 1,40. 
§ 10. Zusammenfassung. 
Mit den vorstehenden Rechnungen ist nun im Wesentlichen das Ziel erreicht, 
auf einigermassen rationellem, deduktivem Wege die üblichen Formen astro- 
photographischer Objektive zu gewinnen, zu welchen die praktische Optik von 
den verschiedensten Gesichtspunkten aus und mit Hülfe der verschiedensten 
Methoden im Laufe ihrer historischen Entwicklung gelangt ist. Die Resultate 
der kritischen Uebersicht, welche mit der Deduction verbunden war, lassen sich 
folgendermassen zusammenfassen : 
1) Während sich dies hei unserem Ableitungsmodus hinterher ergibt, geht die praktische Auf- 
findung dieses Typus durch H. Taylor direkt von einer ungefähren Berücksichtigung der Petzval- 
hodingung aus. (Vgl. v. Rohr, 1. c. pag. 237.) 
