Unteesuchüngbn über das zweitr Spectrüim: des Wasserstoffs. 
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Spectra gegenüber auch durch den Umstand eine gewisse Berechtigung finden, dass beim 
Wasserstoff die beiden Spectra fast immer zusammen auftreten, während sonst die Erschei- 
nung des einen Spectrums, wenn nicht das Verschwinden, so doch das mehr oder weniger 
vollständige Zurücktreten des zweiten herbeiführt. Man erinnere sich z. B. an das Verhalten 
einer mit Stickstoff von wechselndem Druck gefüllten Röhre. So lange der Druck klein ist, 
oder in der Strombalm keine Funkenstrecke sich befindet, erscheint bekanntlich dasBanden- 
spectrum ganz rein, während bei Erhöhung des Druckes oder durch Einschaltung einer 
Funkenstrecke dies Spectrum dem Linienspectrum Platz macht. Zwischen diesen beiden 
Fällen giebt es stets einen Uebergangspunkt, bei dem zwischen den beiden Spectra gcwisser- 
massen ein Conflict stattfindet, indem bald das eine, bald das andere Spectrum theilweise 
aufblitzt; in voller Entwickelung findet man aber dieselben nie gleichzeitig vorhanden. Ob- 
gleich nun diese Verhältnisse sich beim Wasserstoff im Allgemeinen etwas anders gestalten, 
so lässt sich jedoch auch dann eine, durch die Verschiedenheit der Temperaturen, unter 
denen die beiden Spectra auftreten, begründete Unterscheidung derselben von einander 
- motiviren; schon Plücker hat gezeigt, dass in weiten Röhren, wo die Entladungstemperatur 
jedenfalls kleiner als in Capillarröhren ausfällt, von den Hauptlinien des Wasserstoffs nur 
erscheint, während vom zweiten Spectrum die Gruppen im Roth und Orange noch sehr 
deutlich sich beobachten lassen. Andererseits lässt sich durch Einschaltung äusserer Funken- 
strecken oder Leydner Flaschen auch bei grossen Verdünnungen das zweite Spectrum voll- 
ständig beseitigen, während die charakteristischen Linien dabei ein mehr oder weniger ver- 
breitertes und verschwommenes Aussehen annehmen. Da nun diese Anordnung mit einer 
Vergrösserung des Potentials der sich in jeder Entladung ausgleichenden Electricitätsraengo 
verknüpft ist, so ist dabei auch das mechanische Aequivalent der Entladung grösser und die 
Temperatur in Folge dessen höher. Die Verbreiterung der Linien ist demnach nur als Folge 
dieser Temperaturerhöhung anzusehen'), und wenn durch Steigerung des Druckes dieselbe 
Erscheinung hervorgerufen wird, so ist dies nur deshalb der Fall, weil dadurch ein grösseres 
Potential erfordert wird, um die Entladung überhaupt einzuleiten. 
Wendet man als Electricitätsquelle statt des Inductoriums die Influenzmaschine au, so 
lässt sich, wieE. Wiedemann gezeigt hat^), bei dem dabei stattfindenden, einfacheren Ver- 
lauf der Entladung durch successive Vergrösserung der eingeschalteten Funkenstrecke die 
Trennung der beiden Spectra von einander viel deutlicher erreichen, als es bei dem mehr 
complicirten \^organge der Entladung der InductionsroUe möglich ist. — Das bei keiner 
oder nur kleiner Funkenstrecke allein auftretende zweite Spectrum wird nämlich bei Ver- 
grösserung des letzteren allmählich dunkler, während die charakteristischen Linien immer 
deutlicher zum Vorschein kommen, bis schliesslich bei einem gewissen AVerth der Funken- 
strecke das zweite Spectrum fast plötzlich verschwindet. Diese Verhältnisse sind gerade ge- 
1) Vergl. Salet: Sur les spectres des Métalloïiles. j Belgique, 3. Ser., T. I Лі 3. 1881. 
Paris 1872, p. 17. — Fievez: Bull, de l'Académie de | 2) Wiedomaim's Aun. Bd. X 1880, p. 202. 
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