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eignet, die Erscheinungen beim Indiictorium anschaulicher zu machen. Da nämlich, wegen 
der nur allmählich vor sich gehenden Zuströmung der Electricität zu den Electroden, jede 
Oeffnung oder Schliessung des inducirenden Stroms neben der Hauptentladung eine ganze 
Reihe schwächerer Partialentladungen bewirkt, so ist es wahrscheinlich, dass das zweite 
Spectrum diesen letzteren Entladungen seine Entstehung verdankt, während die mit grös- 
serem Potential begabte erste einleitende Entladung die charakteristischen Linien hervor- 
ruft. In stärker evacuirten Röhren, wo der Widerstand noch nicht eine genügende Grösse 
erreicht, um den schwächeren Partialentladungen den Durchgang zu versagen, müssen dem- 
nach beide Spectra gleichzeitig erscheinen, während bei allraähliger Steigerung des Druckes 
schliesslich ein Moment eintritt, wo nur die Hauptentladung und das derselben entsprechende, 
aus den Hauptlinien Ы^...Щ bestehende Spectrum zu Stande kommt. Wenn dem so ist, so 
muss auch in einerund derselben Röhre bei allmählich zunelimoiider A^erdünnung, unter An- 
wendung verschieden starker Ströme, derjenige Druck, bei dem das zweite Spectrum sich zu 
zeigen anfängt, um so grösser sein, je grösser die Stromintensität, und demzufolge das 
Potential der Partialentladungen ist. Dies wird auch durch den Versuch bestätigt. Als ich 
nämlich durcli eine mit Wasserstoff gefüllte Röhre einmal den Inductionsstrom einer grossen 
durch 5 Bunsen'sche Elemente erregten Rolle, dann aber denjenigen eines kleinen Inducto- 
riums gehen Hess, so erschienen bei nach und nach vor sich gehender Verdünnung des Gases 
die ersten Spuren des zweiten Spectrums bei Drucken, welche resp. etwa 22 und 2 bis 3 Mill, 
betrugen. 
Diese Anschauungen über den Zusammenhang zwischen dem Vorgange der Entladung 
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und der Natur der Spectralerscheinungen sind schon früher von Angström^) ausgesprochen 
worden, und zwar auf Grund von Beobachtungen des Bildes der Röhren in einem rotirenden 
Spiegel. Wenn man nun aber, statt wie gewöhnlich das Ptohr selbst, das Spectrum in dieser 
Weise beobachtete, so würde man, wie es scheint, ein noch schärferes Critérium der Zu- 
lässigkeit der obigen Ansicht erhalten können, als das bis jetzt Mitgetheilte gestattet. Sind 
nämlich die drei charakteristischen Linien ausschliesslich auf die momentan verlaufende 
Hauptentladung, die Liniensysteme des zweiten Spectrums aber auf die, eine messbare Zeit 
andauernde Reihe von Partialentladungen zurückzuführen, so müssen im rotirenden Spiegel 
die ersteren als isolirte Linien auf einem durch die letzteren gebildeten, continuirlichen 
Hintergrunde erscheinen. So einfach dieser Versuch nun, theoretisch genommen, auch er- 
scheinen mag, so stösst jedoch, wegen der geringen Lichtstärke des Spectrums, die prak- 
tische Ausführung desselben auf erhebliche Schwierigkeiten, und meine in dieser Richtung 
angestellten Versuche haben in Folge dessen zu keinem unzweideutigen Resultat geführt. 
Aus ihren Versuchen mit weiten Röhren zogen P lücker und Hittorf in Bezug auf 
den Ursprung des zweiten Spectrums den Schluss, dass dasselbe ebenso dem Wasserstoff zu- 
zuschreiben ist, wie die vier für dies Gas unzweifelhaft charakteristischen Linien, Bei der an- 
1) С R. T. 73 p. 37]. 1871. 
