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H. Struvts 
Unter (1er von uns gemachten Voraussetzung , dass die Richtung der einfallenden 
Strahlen (a, 7/) und die Richtung der gebeugten Strahlen (a ß 7) kleine Winkel mit der 
optischen Axe des Fernrohres einschliessen, ist der Wurzelausdruck in г sehr nahe gleich dem 
Winkel Ç, den diese Richtungen unter einander bilden. Beachtet man nämlich, dass: 
4sin4 = (a, - a)^ H- (ß, - ß)^ -i- (y^ ~ y)^ 
und daher 
'f R )/(a,- a)^ -b (ß,- ßf = Ç . 2 sin \ Vi - ^ 
À 
und betrachtet dieProducte der Grössen aj ßj Ç in у als Grössen 0^" Ordnung, so ist — у) 
eine kleine Grösse Ordnung und demnach bis auf kleine Grössen 2'''' Ordnung genau: 
Der F ehler, den man hierbei in der Bestimmung der Intensität begeht, ergiebt sich aus : 
2 Ji {z).J^{z) 
und ist demnach von derselben Ordnung wie d.s oder y^a,^ Ii- «ehr klein, so lange 
ß, und Ç kleine Werthe besitzen. Damit sind wir zunächst zu folgendem Resultat gelangt: 
wo ^ = ^ 22 • Ç, bestimmt, die Intensität im geometrischen Bilde des Lichtpunkts als Ein- 
lieit angenommen. Die Curven gleicher Intensität sind demnach concentrisclie Kreise um 
den geometrischen Ort Ç = 0. Begrenzen wir das Gesichtsfeld des Fernrohrs auf einige 
Minuten, so können wir diese Darstellung als vollkommen exact ansehen.» 
Unsere Aufgabe, die Intensität in irgend einem Punkte der Focalebene zu bestimmen, 
können wir hiernach als gelöst ansehen, weil sie auf die Berechnung der Bessel'schen Func- 
tion 1'"" Ranges zurückgeführt ist, für welche Tafeln existiren und deren Eigenschaften 
genau bekannt sind. Es dürfte jedoch nicht überflüssig sein hier an einige Grundsätze dieser 
merkwürdigen Functionen zu erinnern , da wir uns im Folgenden noch öfters auf dieselben 
berufen werden: 
1) Die ursprüngliche von Bessel^) eingeführte Definition ist: 
1) Bessel's Abhaiidlungeu , Bd. I, p. 84 (Uiitersu- 
cliuug des Tlieils der plauctarisclieii Störungen, welcher 
aus der Bewegung der Souue entsteht. Berlin, 1824). 
