Ueber den Einpluss der Diffraction an Fernröhren auf Lichtscheiben. 1 1 
f 
n 
Jn^. (.) = - • JJ.) 
resultiren ; von der ersteren haben wir bereits im Vorhergebenden Gebrauch gemacht, die 
zweite werden wir im nächsten Capital anzuwenden haben. 
I zurück, so sehen wir, 
dass die Intensität unendlich viele absolute Minima aufweist, deren Lage durch die Wurzel- 
werthe der Gleichung Jj (z) = 0 (ausgenommen ^ = 0) und somit genähert durch — 
WTC -4- I bestimmt ist; genauer findet man aus den Tafeln: 
für das 1. Minimum z = 3,832 = 1,220. тс 
» » 2. » = 7,015 = 2,233. тс 
» » 3. » = 10,174 3,238. тс 
» » 4. )> = 13,324 =-- 4, 241. тс u. s. f. 
Die Lage der Intensitätsmaxima ergiebt sich ferner aus der Bedingungsgleichung : 
_ . ^ = 0 oder J„ (z) = 0 
deren erste Wurzel 0 = 0 ist und deren folgende , mit Rücksicht auf die semiconvergente 
Reihe, genähert durch ctg {^З' — |j = ^ . ^1 • bestimmt sind. Für {z) = 0 
wird noch (nach 5) = {z) und daher für die Maxima J = (Jj, zf. Aus den Tafelu 
findet man ; 
für das 1. Maximum z = 5,134 J = 0,0177 
» » 2. » = 8,421 = 0,0041 
» » 3. » = 11,620 = 0,0016 u. s. f. 
Der Radius des einem bestimmten z entsprechenden Kreises um den geometrischen Bild- 
punkt in der Focalebene findet sich aus der Beziehung^ = ^ iü . Ç und ist daher in Secunden 
ausgedrückt: Ç"= ■ g-j^-p?; folglich proportional der Wellenlänge und umgekehrt propor- 
tional dem Oeffnungsradius des Objectivs. 
Aus diesen Bemerkungen lassen sich alle Diffractionserscheinungen erklären , welche 
sich bei der Betrachtung eines Fixsterns durch ein Fernrohr darbieten und die sich dahin 
resumiren lassen , dass der Fixstern , in Folge der Beugung , nicht als Punkt , sondern als 
kleines Scheibchen erscheint, dessen Helligkeit nach dem Rande hin abnimmt, umgeben von 
hellen Ringen, die in nahezu gleichen Intervallen mit rasch abnehmender Intensität einander 
folgen. Bei weissem Lichte zeigen sich die hellen Ringe und der Saum des Scheibchens ge- 
färbt, während der centrale Theil des Scheibchens weiss bleibt. 
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