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H. Steuve, 
Aus dem obigen Satze folgt nämlich: 
r' 
г тс 
dw 
(2s sin îv) 
äs 
0 "0 
oder wenn man die Relation: 
herücksiclitigt: 
Ja (г) 
1 Л(^) 
dz — - — 
z 2 z 
F{z) 
1 1 
Ji {2s sin w) 
z sin w 
dw 
Г2 
{2z sin M)) , 
z sm «; 
cZ^y — 0 und folglicli: 
Für z ~ Ы. aber sclion J, (^) = 0, um so mehr 
F(oo) = ^ 
Damit sind wir zunächst zu dem folgenden Theorem gelangt: 
«Das Gesamratvolumen des von der Curve у — (ç^J beschriebenen Umdrehungs- 
körpers ist gleich TC. Nehmen wir daher diejenige Intensität als Einheit an, welche die 
Punkte einer sehr ausgebreiteten Lichtscheibe in sehr grosser (streng genommen in un- 
endlicher) Entfernung vom geometrischen Rande besitzen und die wir die volle Intensität 
nennen wollen, so erhalten wir die Intensität in einem beliebigen Punkte, wenn wir I (-н) 
und /( — ) durch TC dividiren.» 
Mit Hülfe des obigen Satzes lassen sich ferner sehr brauchbare Reihenentwickelungen 
zur Berechnung von F{s)', namentlich für kleine ableiten und ausserdem für grosse 0 
Näherungswerthe für F(z) finden. 
Aus der convergenten Entwickelung für J^{s) folgt nämlich: 
T /П • \ • "N? / і\п (z sin 
J, {2z sm гѵ) = z sm го ■ > ( — 1) • —n — frr 
und daraus: 
ѵ2П 
(«.-+- 1) I TC 
'2 
sm^"w dtv 
