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H. Steuve, 
Aufaugs, cl. h. für ^ < 1 ist die Zunahme gering, wird aber grösser mit wachsendem 
erreicht für Mittelwerthe ein Maximum und wird für grosse z umgekehrt proportional dem 
Quadrate von also abermals sehr klein. Eigentliche Minima kann die Function F(^) nicht 
besitzen und wird nur stationär und der Abscissenaxe parallel an denjenigen Stellen, wo 
J\{ß) = 0 ist, d.h. genähert für ^ = ш • тс н- 
DieCurve y=zF{s) hat demnach eine treppenförniige Gestalt und die einzelnen Stufen 
der Treppe folgen einander in nahezu gleiclien Intervallen. — Eine ausgedehntere Tafel für 
2 F{s) findet man weiter unten im 4. Capitel. 
Capitellll. 
Untersuchung der Lichtvertheilung an Scheiben, deren Radius gleich unendlich gesetzt 
werden kann. 
Die vorausgegangene Untersuchung giebt uns das Mittel an die Hand, in einfacheren 
Fällen die Integrale /(-»-) und I{ — ) und damit die Lichtvertheilung an den Bildern leuch- 
tender Scheiben zu bestimmen. Die einfachste Voraussetzung, welche wir hinsichtlich der 
Begrenzung der Lichtscheibe machen können, besteht offenbar in der Annahme einer 
geradlinig begrenzten und sich ins Unendliche erstreckenden Lichtscheibe, und dieser Fall 
ist deshalb von Wichtigkeit, weil er auf Sonne und Mond und genähert auch auf die grossen 
Planeten Anwendung findet. 
Zunächst ist klar, dass alsdann die Intensität in allen Geraden parallel zur geometri- 
schen Begrenzung constant ist und daher nur mit dem Abstände von der geometrischen 
Begrenzung variiren kann. Ferner ist ersichtlich, dass in diesem Fall !{-+-) und J( — ) für 
gleiche Abstände von der Begrenzungslinie durch eine einfache Relation mit einander ver- 
bunden sind; denn bezeichnet man mit t den Abstand eines Punkts vom geometrischen Rande 
und setzt entsprechend e = у -R ■ s, so erhält man offenbar die Intensität I{ — e) eines Punkts 
innerlialb der Lichtscheibe, wenn man von der vollen Intensität, welche dieser Punkt be- 
sitzen würde, falls die Lichtscheibe sich nach allen Seiten ins Unendliche erstreckte, die 
Intensität l(-i-e) abzieht, welche von den Punkten jenseits der geometrischen Begrenzung 
herrührt. Nimmt man daher die volle Intensität als Einheit au, so hat man: 
I {—e) =1—1 (-ье) 
und umgekehrt den Satz : «Die Abnahme der Intensität innerhalb der Lichtscheibe von einem 
unendlich entfernten Punkte bis zu einem Punkte in der Entfernung e vom Rande, ist genau 
so gross als die Intensität eines Punktes in derselben Entfernung ausserhalb der Lichtscheibe». 
