Ueber den Eikpluss der Diffraction an Fernröhren auf Lichtscheiben. 
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Insbesondere folgt daraus: «die Intensität im geometrischen Rande, wo 1(-+-е) = I{ — e), 
beträgt genau die Hälfte der vollen Intensität». Denkt man sich demnach die Intensitäten 
als Ordinaten auf einer zum geometrischen Eande senkrechten Abscissenaxe aufgetragen, so 
besteht die Intensitätscurve y = I{e) aus zwei congruenten Theilen , welche durch Drehung 
um den Anfangspunkt e — 0 zur Deckung gebracht werden können. Die Gültigkeit dieses 
Satzes ist nicht bloss auf kreisförmige beugende Oeffnungen eingeschränkt; da er unabhängig 
ist von dem Gesetze, nach welchem die Lichtvertheilung an Lichtpunkten statt hat^). 
Wir können uns somit im Folgenden auf die Untersuchung der Intensitäten ausserhalb 
der geometrischen Begrenzung der Lichtscheibe beschränken. Beziehen wir dieselben auf 
die volle Intensität als Einheit, dividiren demgemäss durcli тс, und rechnen den Winkel 
Ф von der Senkrechten zum geometrischen Rande aus, so haben wir: 
J(-H e) 
/•CO 
^ = e sec ф. 
(1) 
Die Bestimmung dieses Integrals soll zuerst unter der Voraussetzung geschehen, dass 
der Abstand e oder с so gross ist, dass man für F{is) die (jenäherte Darstellung benutzen 
kann. Dem Obigen zufolge erhalten wir alsdann: 
Г2 
II cos 2,î 1— siu2/c;) 7 1 t 
Ь — —8W-] "^"^ ^ = eseci|> 
oder, wenn wir die Integrationen für das erste und dritte Glied vollziehen und für das zweite 
und vierte Glied, an Stelle von ф, als Integrationsvariable einführen, wegen: 
совф Ф\> = 1 
CUS^^ '^^4' 
e cos 2.5' 
1 
12^ 
e sin 2z 
8 5^y,s2- 
(2) 
1) Herr André hat diesen Satz übersehen und sich 
dadurch die Reclmungsarbeit unnützer Weise verdoppelt. 
cfr. Table F, pg. 313 und Table II, pg. 335; letztere gilt 
für eine ringförmige Oeft'nung p — \. 
