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H. Strüve 
Für einigermassen beträchtliche Werthe von e ist aber das erste Glied in diesem Aus- 
drnck erheblich grösser als die folgenden; in erster Annäherung erhält man daher: 
und damit den folgenden Satz: 
«In grösseren Entfernungen vom geometrischen Eande ist die Intensität umgekehrt 
proportional der Entfernung e und dem Radius der Objectivöffnung, Die Intensitätscurve 
y = e) ist daher eine Hyperbel, welche die Abscissenaxe (senkrecht zum Rande ge- 
dacht) zur Asymptote hat.» 
Wie wir später sehen werden, ist dies Gesetz auch noch für kleine Entfernungen 
(bis e=l hinunter) eine erste Annäherung und wird nur in unmittelbarer Nähe des geo- 
metrischen Randes illusorisch. Beispielsweise erhält man nach dieser Formel für e = 1 ,5 
und e = 2,0, welchen Werthen bei einer Objectivöffnung von 100"*"* oder beiläufig 
4 P. Zoll und X=0T00058, die Entfernungen £ = o;'56 resp. s = О^'Уб entsprechen: 
/(-не) =0,135 und = 0,101, während die genauen Werthe І(-не) = 0,164 und =0,107 
sein würden. Ein Blick auf die von Herrn André berechnete und bis zum Werthe e= it 13 
fortgeführte Tafel genügt, um sich zu überzeugen, dass dieses Gesetz in derselben nicht aus- 
gesprochen ist und dass die Abnahme der Intensität mit der Entfernung vom Rande, daselbst 
in einer ganz andern Weise, nämlich bedeutend rascher erfolgt, als dies nach obiger Formel 
der Fall sein muss. Während nach dieser die Intensität für doppelt so grosse Werthe von e 
ungefähr die Hälfte beträgt, ist dieselbe nach André 's Tafel beispielsweise füre =3,0 
3 bis 4mal grösser als für e = 6,0, ungefähr 7mal grösser als für e = 8,0, ITmal grösser 
als für e= 10,0 u.s. f. In Folge dessen giebt die André'sclie Tabelle einerseits die Diffrac- 
tionswirkung viel zu gering an, lässt aber andererseits die kleineren Objective in Hinsicht 
der Beugung erheblich im Naclitlieil gegenüber den grösseren erscheinen. 
Um über die Richtigkeit des obigen Näherungsausdrucks gar keinen Zweifel zu lassen, 
mag hier noch kurz der Fall betrachtet werden, dass die kreisförmige Objectivöffnung durch 
einen Spalt ersetzt ist, dessen Kanten der geradlinigen Begrenzung der Lichtscheibe parallel 
sind und sich ins Unendliche erstrecken. Für diesen Fall ist die Ableitung der entsprechen- 
den Näherungsformel eine sehr viel einfachere und es ist a priori klar, dass das Gesetz, nach 
welchem die Intensität mit dem Abstand vom Rande variirt, ähnlich lauten muss wie bei 
einer kreisförmigen Oeffnung, wenngleich die Intensitäten auf die volle bezogen, andere 
Werthe erhalten. Aus der Grundformel für Fraunhofer 'sehe Beugungserscheinungen findet 
man in diesem Fall leicht den folgenden Ausdruck für die Intensitätsvertlieilung : 
e = • £, £ Abstand vom geometrischen Rande, 2i? Breite des Spalts. 
