UeBJER den EINFLUSS DER DIFFRACTION AN FERNROHREN AUF LiCHTSCHEIBEN. 37 
Capitel IV. 
Untersuchung für kreisförmige Lichtscheiben. 
Ungleich schwieriger , als die Untersuchung der Lichtvertlieilung an einer geradlinig 
begrenzten, sich ins Unendliche erstreckenden Scheibe ist die Verallgemeinerung dieser Auf- 
gabe auf kreisförmige Lichtscheiben und zwar nicht sowohl für Punkte in grösserer Entfer- 
nung vom geometrischen Rande, wo wiederum leicht zu entwickelnde Nälierungsausdrücke zum 
Ziele führen, als vielmehr für dieunmittelbare Umgebung des Randes. Indessen ist es von Inter- 
esse auch diese Untersuchung durchzuführen, sowohl wegen ihrer Anwendung auf die klei- 
neren Planetenscheiben und auf das Tropfenphäuomen bei den Vorübergängen der unteren Pla- 
neten vor der Sonne, als auch um die Grenzen kennen zu lernen, innerhalb deren es statthaft 
ist, die Sonnen-, Mond- und Planetenscheiben hinsichtlich der Beugung als geradlinig be- 
grenzt anzunehmen. 
Um wie viel complicirter diese Aufgabe als die vorhergehende ist, übersieht man sogleich, 
wenn man sie zunächst dahin specialisirt, die Randintensität, bezogen auf diejenige des Cen- 
trums, allgemein als Function des Radius der Lichtscheibe p zu bestimmen. Es ist klar, dass 
in diesem Fall das einfache Gesetz, welches bei einer geradlinig begrenzten Scheibe dielnten- 
sitäten innerhalb und ausserhalb mit einander verband, nämlich I e) I{ — e) = 1, 
nicht mehr gültig ist und dass daher auch die Randintensität im Allgemeinen von l verschie- 
den sein wird. Ueber den Verlauf derselben für verschiedene Radien kann man sich indess 
in folgender Weise ein genähertes Bild machen. 
Beziehen wir die Intensitäten im Centrum G und im Rande R zunäclist auf die volle 
Intensität als Einheit, so ist klar, dass die erstere stets kleiner sein muss als 1 und die letz- 
tere kleiner als àa. mm von der vollen res^p. der halben 
Intensität die Wirkung der ausserhalb der Kreisscheibe 
liegenden Flächen (i^j F^) resp. (-Fi)zu subtrahiren 
hat. Für sehr kleine Radien wird aber der Einfluss 
von {F^ -+- F^) auf С grösser sein, als der Einfluss von f 
(Fj) auf R und daher der Unterschied zwischen der 
vollen Intensität und der Intensität in G grösser sein, 
als der Unterschied zwischen der йа^ббм Intensität und 
derjenigen inR. Erreicht jedoch p einen einigermassen 
ansehnlichen Werth, so wird gerade das Umgekehrte stattfinden. In Folge davon muss die 
relative Intensität von R gegen G anfangs grösser sein als ^ (für p = о ist sie offenbar 
gleich 1), mit wachsendem Radius abnehmen und von einer gewissen Grenze an stets 
kleiner als l bleiben und sich diesem Werthe allmälig immer mehr wieder nähern. Hierbei 
