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H. St RU VE, 
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Nehmeil wir beispielsweise r=10mide> 0,5 an, so M'ird die Länge PQ — VoF' — 3 
und man kann dann nacli diesen Formeln die Intensitäten jedenfalls auf 3 Decimalen sicher 
erhalten. 
Ist endlich r sehr gross und andererseits e oder \ nicht äusserst klein, so wird auch 
die Berechnung von ^F{s.^ с?ф auf dem obigen Wege unbequem und man sieht sich deshalb 
genöthigt in diesem Fall noch ein besonderes Verfahren einzuschlagen, welches im Wesent- 
lichen darauf hinausläuft das im vorigen Capitel auseinandergesetzte Verfahren zu verall- 
gemeinern. Ich beschränke mich darauf die Entwickelung für /(н-е) durchzuführen, indem 
1{ — c) in ganz analoger Weise behandelt werden kann. 
Aehnlich wie wir es bei der Untersuchung an einer 
geradlinig begrenzten Scheibe thaten, wollen wir das über 
den Bogen {IRQ) zu erstreckende Integral — ^F{ß^d^ in 
zwei Theile {BjQ-^ und [Q-yQ) zerlegen, und die Lage des 
Puncts Qy zunächst nur dadurch einschränken, dass für 
den Bogen {Q^Q) F{s^ = ^ — ^ gesetzt werden darf. 
Der letztere Theil führt dann auf elliptische Integrale 
und lässt sich in derselben Weise berechnen, wie das 
über die äussere Peripherie erstreckte Integral ^ ^F{s^d^. Es bedarf demnach nur noch 
der andere Theil einer etwas näheren Erörterung. 
Setzt man wie oben = 
а (1 — F) 
, SO lässt sich ^і^" in eine nach den geraden Poten- 
zen von - fortschreitende Reihe entwickeln, deren erste Glieder 
n. * 
= {a cos Ф — -Vr'—é sin^^f 
еГ ser'4 • {l - V ^ес^ф ((^ н- ^(w)^) sec*^ 
sind. Dieselbe ist convergent, so lange — зес^ф < 1 ist, d. h. so lange tL kleiner als 
bleibt. Daraus folgt weiter: 
