UeBEE den EINFLUSS DER DiFFKACTION AN FeRNRÖHREN AUF LlOHTSOHEIBEN. 69 
Platten zu tliun hat, so würden die ersten Zahlen in bessere Uebereinstimmung gelangen, 
dafür aber die letzten stärker von einander abweichen. 
Verschiedene Ursachen mögen an diesen Unterschieden die Schuld tragen; namentlich 
scheint mir, dass eine geringe Aenderung in der Empfindlichkeit der Platten die Begren- 
zung der Kechtecke, besonders bei Anwendung starker Intensitäten um ein Beträchtliches 
verschieben könnte; desgleichen könnte das Entwickelungsverfahren von Einfluss sein; auch 
ist nicht ausgeschlossen, dass nicht ausser dem regelmässig gebrochenen Licht nocli anderes 
diffuses Licht, durcli mehrfache Reflexion an den Gläsern, am optischen Apparat u. s. w., 
auf die photographischen Platten gelangte, ob auch im Uebrigen diese Versuche in einem 
vollkommen dunklen Raum angestellt wurden. Um endgültige Schlüsse aus denselben zu 
ziehen, sind diese Versuche noch zu wenig zahlreich; ich bin indess geneigt, noch am 
ehesten auf diesem Wege eine vollständige Bestätigung der Theorie zu erwarten. 
Capitel VI. 
Die Tropfenbildung bei den Vorübergängen der untern Planeten vor der Sonnenscheibe. 
Mit der Vergrösserung heller Scheiben auf dunklem Grunde und der entsprechenden 
Verkleinerung dunkler Scheiben auf hellem Grunde steht in engem Zusammenhang die be- 
kannte Erscheinung der Tropfenbildung bei den Vorübergängen der unteren Planeten Ve- 
nus und Mercur vor der Sonnenscheibe, die sich darin äussert dass bei der inneren Rän- 
derberührung eine dunkle Brücke (dunkles Band oder Tropfen) die Planetenscheibe mit 
dem Sonnenrande zu verbinden scheint. Dieses Phaenomen spricht am entscheidensten für 
das Vorhandensein einer über den geometrischen Rand der Gestirne mit sichtbaren Schei- 
ben sich erstreckenden Lichtzone und scheint besonders geeignet den Nachweis zu liefern, 
dass diese Lichtzone bei guten Instrumenten hauptsächlich von der Diffraction an der Ob- 
jectivöffnung herrührt. 
Eine Beschreibung dieser Erscheinung, wie sie der Theorie nach stattfinden müsste, 
lässt sich auf Grund unserer früheren Betrachtungen in sehr einfacher Weise geben. 
Denken wir uns eine Lichtscheibe vom Radius »i^d aus derselben eine Scheibe vom 
Radius Pj herausgeschnitten, so ist offenbar die Intensität in irgend einem Punkte des Fo- 
calbildes gleich der Differenz der Intensitäten, welche die vollen Scheiben (pg) und ein- 
zeln diesem Punkte zusenden würden. Bezeichnen wir demnach mit und £3 die Entfernungen 
des betreffenden Punktes P von den Peripherien der Kreise (q^) und (рз) und mit ßj i\ 
die entsprechenden Grössen multiplicirt mit der Zahl y^?, ferner mit I^.{e) die Intensität, 
