Ueber den Eineluss der Diffraction an Fernröhren auf Lichtscheiben. 73 
merklich verändert werden und verschiedene Fernröhre werden nahezu dieselbe Länge er- 
geben, sobald nur ihre Güte im Uebrigen dieselbe ist. 
Vergrössert man nur den Radius des Planeten ç^ , so nehmen alle Glieder der Reihe 
J = Const. 0,2704 -f - — 0,024 ,-#Ѵз 
ab, und zwar das erste Glied, wie schon oben bemerkt, langsam. Die Breite der Brücke ist 
folglich näherungsweise proportional der Quadratwurzel des Planetendurchmessers. Für 
Venus auf der Sonnenscheibe ist genähert: pj = 31", für Mercur: — 6" und daher unter 
sonst gleichen Umständen die Breite der Brücke beim geometrischen Contacte der Venus 
mehr als mal so gross, als bei Mercur, während die Länge derselben in beiden Fällen 
dieselbe bleibt. Die Erscheinung muss sich dementsprechend bei Venusdurchgängen deut- 
licher zeigen als bei Mercursdurcligängen , und dies um so mehr, als sie bei ersteren, in 
Folge der langsameren relativen Bewegung des Planeten, eine erheblich grössere Zeit an- 
dauern wird. 
In wie weit diese Beschreibung mit den Erfahrungen übereinstimmt, namentlich de- 
nen, welche in letzterer Zeit an künstlichen Modellen gemacht worden sind, werden wir als- 
bald sehen. Um aber noch eine klarere Vorstellung von den numerischen Verhältnissen, 
wie sie bei einem Venusdurchgange der Theorie nach stattfinden müssten, zu geben, lasse 
ich hier zunächst eine Intensitätstabelle folgen, bei welcher folgende Annahmen gemacht sind: 
Radius der Venusscheibe = 31" r^ — 50 
Radius der Sonnenscheibe 30 • p, '^2 — 1500 
Objectivöffnung 2R = 60'""' X = 0T00058 
Unter diesen Voraussetzungen sind mit den Argumenten ^ Abscisse, tq Ordinate (in 
Secunden ausgedrückt), für verschiedene Punkte die Abstände von der Venus und Sonnen- 
peripherie gerechnet und alsdann mittelst der früher gegebenen Tafeln für r = 00 und 
r = 50 in aller Strenge die Intensitäten nach (1) bestimmt worden. 
Mit Â, B, G bezeichne ich die Intensitäten in drei zum Sonnenrande concentrischen 
Kreisen, von denen der erste A die kleinste Ränderentfernung Ь halbirt, der zweite В um 
0% und der dritte G um O^'S von dem ersteren in der Richtung der positiven | (also nach 
aussen vom geometrischen Sonnenrand gerechnet), entfernt ist. Als Argument dient die 
Entfernung von der Centrallinie y\. Unter xl, 5, G sind ausserdem zur Vergleichung in 
Klammern die Maximalintensitäten der entsprechenden Kreise angegeben, denen man sich 
desto mehr nähert, je weiter man auf denselben von der Centrallinie aus fortschreitet. Alle 
Intensitäten sind auf die volle Intensität als Einheit bezogen. 
Mémoires de l'Acad. Imp. des sciences, ѴПтѳ Série, 
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