Ueber den Einflitss der Diffraction an Fernröhren auf Lichtscheibbn. 101 
Aus dieser Darstellung folgt zunächst, wegen 
cos(.cos») = 2(-l)"^^ 
(2n-i-l) (3.5.7. .(2п—\)У 
die stets convergente Reihe: 
^ 2« 4-1 (3.5.7. ,(2и— 
n=i 
Ausserdem leitet man in derselben Weise wie für Jj(^) die semiconvergente Reihe : 
= |(l H- i - è -H _....) - yi c«s(.-|) {1 M^L- ) 
-./¥ . / tcX (3 3.5.7.1.3 ) 
У Sl"^ (^- t) {si- -3!(8ІГ""*~'-7 
ab, welche die Natur dieser Function für grössere Argumente darlegt. Beiläufig sei ferner 
. о г cos m; , ^ 
sm I — 2 — ) cos w dw nur positive Elemente 
erwähnt, dass stets positiv ist — indem 
enthält — und der Differentialgleichung 
Genüge leistet. 
Mittelst der obigen Reihen lässt sich H^{z) ebenso leicht berechnen wie Ji(^) und damit 
die Intensität senkrecht zur Schnittlinie in aller Strenge ableiten. Eine genäherte \''orstel- 
lung von der Lichtvertheihmg in den beiden Hauptrichtungen erlangt man jedoch schon, 
wenn man in erster Annäherung: 
1) Auf dem von Lipschitz (Cr eile's Journal Bd. 56) 
angegebenen Wege erhält man die semiconvergenteu 
Keihen für Jq{z) und Hq{z) und ebenso für J^{г) und H^{z) 
gleichzeitig auss derselben Entwickeluug. 
