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H. Wild, Neue Form magnetischer Variationsinstrumente und 
gesetzt haben und v die früher angegebene Bedeutung hat. Aus dieser Lage lenke nun der 
Ablenkungsmagnet den Bifilar- Magnet um den Winkel cpj im Sinne der Zunahme des Tor- 
sionswinkels ab ; dann ist die neue Gleichung für das Gleichgewicht : 
j H,M,{\ —ixg [ін-ѵЯ^зіп(^-4-^, — — 9JJ cosO;-b^, — Çj — ф^) -f- 
12' ^-2MoЖ'o(l-lx^,)(l-^l.X)[l-ьvЯJSІn(г;н-^^-Ç^-ф^)](l-4-v'ЯJ)f(£;)cos9l = 
i = Do(l-b a^J sin -H -H cp,) [iH- s ^^^] ' 
wo M\ das magnetische Moment des ablenkenden Magnets bei 0°, seinen Teraperatur- 
coefficienten und v' seinen Inductionscoefficienten, endlich f{E) eine Function der Entfer- 
nung E beider Magnete darstellen, 
Kelu't man den Ablenkungsmagnet um 180° um, so wird die neue Ablenkung des 
Bifilarmagnets 93 jetzt nach der entgegengesetzten Seite erfolgen und die Gleichgewichts- 
bedingung bei der neuen Temperatur t^, dem Torsionswinkel з^-і-^^, der Horizontal -Inten- 
sität Щ und der relativen Declination sein : 
i H,M,{\-^t,)[\-^ ѵЩ sin (v-*-^, — ^,-i- 9,)] cos (г; -f- ^3 - -t- 9,) — 
13' j —2M,M\ (l-jx'g [l-^vö, sin (yH-^^-Ç^ + ç^)] (1-ѵ'Я,) A^)cos9, = 
i D, (iH-ag sinK-bÇ,-9.) [l-i-s .ХХ-ІЛ 
Zur Zeit dieser Beobachtung würde für das Bifilar ohne Ablenkungsmagnet eine Gleich- 
gewichtsbedingung 13 bestehen, die wir aus 12 erhalten, wenn wir dort statt der Grössen 
mit den Indices 1 überall die mit dem Index 2 setzen. 
Für die Ablenkungsbeobachtungen am Unifilar - Magnetometer in derselben Entfer- 
nung E gilt die Gleichung : 
14 2 ж; (1—it'^) cos Ф = Я8іпф(1 -b 0,0000463. Д), 
wenn wir die dann stattfindende Temperatur mit t, die Horizontal -Intensität mit Я, das 
Mittel der Ablenkungswinkel nach beiden Seiten mit ф, mit f{E) genau dieselbe Function 
der Entfernung E, wie oben, und endlich mit Д dieselbe Grösse wie in Gleichung 5 
bezeichnen. Damit f (E) wirklich dieselbe Function von E wie in 12' und 13' sei, ist es 
nothwendig, dass nicht bloss der Ablenkungsmagnet in beiden Fällen derselbe sei, sondern 
auch die Magnete des Bifilars und Unifilars untereinander in Form und Grösse etc. genau 
gleich seien. 
Aus den Gleichungen 12, 12', 13, 13' und 14 folgt schliesslich, wenn wir alle Glieder 
mit höhern Potenzen oder Producten der kleinen Grössen Ç, |, г;, |x, [л', v, v', s vernachläs- 
sigen und berücksichtigen, dass nach den Ablesungen am Bifilar -Magnetometer m^, 
und m zu den Zeiten von , und Я ist : 
