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A. Gadolin, 
Es folgt hieraus, dass man ebensowohl für cos (ß — т)> 0 als für cos (ß — y) <0: 
._ cos (ß - Y) I* J о; e-^' у' dx 
hat. Somit ist das zweite Glied vom Ausdruck {B)\ 
1000 fci cos'^ (ß — y) 
Das dritte Glied findet sich in derselben Weise: 
1000 sin^ (ß — y) 
2 /СізУтГ 
hy cos^ (P-y) g 32 
2 ^:? ■/тг 
^i:2 jlfc^Z j)2 
Folglich ist das Luftvolumen, das im Mittel in einer Stunde durch 1 □ m. von der 
Ebene BF in der Richtung der Normale AB (Azimuth ß) geht: 
(K) 
1000^ Г г' 
du — 
2 ^ 
WO & = ''^ , p = — cos ß — sin ß, q =r У Fsin^ (ß — y) -f- cos^ (ß — y), immer 
positiv. Für zwei Normale, die entgegengesetzt gerichtet sind, unterscheiden sich die Werthe 
von ß um tc; alle in der Formel {K) eingehende Grössen haben in beiden Fällen denselben 
Werth ausser &, das wohl dieselbe absolute Grösse behält, aber sein Zeichen ändert. Daraus 
folgt, dass durch eine gewisse Ebene DF die grössere Luftraenge nach der Seite derjenigen 
Normale geht, für welche ß einen Werth hat, bei dem Ъ positiv wird. Im Tilgenden wollen 
wir uns nun mit diesem Luftvolumen beschäftigen. 
Bezeichnen wir: 
r' - 2 
Ъ e du H- 
(L) 
so haben wir: 
-?>2 
dP 
1 - 
2 ^ 
-52 dg 
du. 
Hier sind die Coefficienten von щ und щ positiv, und somit kann 
nur dann Null 
werden, wenn щ und щ von ungleichen Zeichen sind. Wir erinnern uns, das (Fig. 4) die 
Grösse der Geschwindigkeit des mittleren Windes ist; wollen wir diese Grösse v^^ nennen und 
somit г;^ immer positiv rechnen. Nennen wir weiter X den Winkel zwischen iV und dieser 
