Uebee die Abhängigkeit der Wirmeleitungsfähigkeit von der Temperatur. 1 1 
oder 
^ — 2І V(1\^T^)^-U^ f ^"^^^ 
Führen wir statt ß seinen Werth (28) ein und logarithmiren wir den Ausdruck, so 
erhalten wir endgültig 
{lY -+- — 2^^) (Уі -t- Г; -ь 
(Ti -+- Та -f- 2i) /(Ti -t- Тг)^ — 4<2 
.(30) 
Für den, practisch nicht wohl durchführbaren Fall, dass T^ = Tist, vereinfacht 
sich der Ausdruck in hohem Grade und wird 
2~^ь j 3 у у2_^2 ~^ 3 Уг2_^г 
Wird ein Stab an den Enden bei den Temperaturen T, und erhalten und die 
Temperatur t im mittleren Querschnitt beobachtet, so lassen sich die Coefficienten der 
Gleichung (30), in welche die drei Unbekannten n -^, a, und linear eingehen, berechnen. 
Variirt man Tj und Т^, so ergiebt jede Beobachtung eine neue Gleichung. Durch Variation 
der Beobachtungen kann man eine beliebig grosse Anzahl von Gleichungen erhalten und 
aus diesen und «3 bestimmen. Aus der ersteren Grösse findet sich, s. (10), das 
Verhältniss 
Cap. III. 
Stationärer Wärmezustaiirt in einem Cylinder von endliciicr Dicke. 
In diesem Capitel sind einige neue Bezeichnungen eingeführt. 
l, B, h, k, X und n haben die früher angegebene Bedeutung. 
r die Entfernung eines Punktes im Innern des Cylinders von seiner Axe; r variirt 
von 0 bis B. 
c = By біпе Constante, von der Dimension Null. 
y die Temperatur, als Function von x und r. 
0j, 2^, ^fg, z^, die positiven nach wachsender Grösse geordneten Wurzeln der 
Gleichung 
2 = с I,{2), 
wo Iq und Zj die Bessel'schen Functionen von der Ordnung Null und Eins. 
2* 
