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Dr. h. Gtldén, 
selben weiter treiben, oder auch die von tj abhängigen Glieder besonders bestimmen, wie 
es auch im Obigen bei der astronomischen Refraction geschehen ist. Das Letztere er- 
scheint als das Einfachste und Naturgemässe , wesshalb im Folgenden dieser Weg aus- 
schliesslich eingeschlagen wird. Dass aber hierbei die Ableitung der Lindhagen'schen For- 
mel nicht übergangen werden durfte, ist — wie man leicht erkennen wird — in der Natur 
der Sache begründet; dieselbe wird in der Folge als der mittleren Temperaturabnahme 
entsprechend angesehen. 
Wir stellen demnach die Gleichung 
— w„ -b w, . . . 
Po " ' 
auf, wo Wq, w,, u. s. w. theils dieselbe Bedeutung haben, wie in dem ersten Abschnitte, 
theils aber sich auf die Feuchtigkeit beziehen können. Ferner setzen wir, 
Wq = 1 — s-t-k^s^ — • ■ . 
und können aus den Ausdrücken des § 3 im ersten Abschnitte mit Leichtigkeit die allge- 
meinen Ausdrücke dieser Grössen finden, die also hier nicht weiter angeführt zu werden 
brauchen. 
Führen wir nun für у den Werth w^ in die Differentialgleichung der Lichtcurve ein, 
nämlich 
T^cos z'^ (2 s - s2) sin ^2 - 2 a (1 — -) 
Po 
so kann man aus derselben den folgenden Ausdruck für die Grösse s ableiten: 
s = Ä^v -^- A^v^ -t- . . . , 
ЛѴО die Coefficienten A^, A.^, u. s. w. von s unabhängig sind. Dass der rechten Seite kein 
constantes Glied hinzugefügt zu werden braucht, geht daraus hervor, dass v und s gleich- 
zeitig verschwinden sollen. 
Bezeichnen wir den obigen Ausdruck von s kurzweg mit F (v) und substituiren in der 
Differentialgleichung der Lichtcurve für ^ ihren vollständigen Ausdruck, so erlangen wir, 
unter blosser Berücksichtigung der ersten Potenzen von w,, w^, u. s. w., ein Resultat der 
Form 
(A) s = F{v)-^f,{s)^f,ß)-i-..., 
wo f\ (s) von w,, (s) von w.^, u. s. w. abhängen. Die Bestimmung dieser Functionen, so- 
wie die der Coefficienten A,, . . . soll nun unsere nächste Aufgabe sein. 
