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Wenden wir uns zur zweiten Form (8b). Die Gleichung (9) 
behält ihre Gültigkeit. Setzen wir ferner: 
(10) -W,£=*Ji* F = .-. 
so zerfällt der Rest der Gleichung in die beiden ersten Gleichungen 
des Systems: 
dt 
(li) %-^<Áň^Ji%i 
dt + Jy J(l dt" dt' 
Die letzte Gleichung schreiben wir deswegen hin, um die 
künstliche Trennung der Änderung der lebendigen Kraft dT in die 
zwei Theile dT x und dT 3 wieder aufzuheben. Wir können es z. B. 
so einrichten, dass kein (positiver oder negativer) Zuwachs an leben- 
diger Kraft bei einer Lagenänderung beider Stromkreise eintritt; 
dann steht in der letzten Gleichung rechter Hand Null, und die 
Arbeiten der gewöhnlichen und der elektrodynamischen Kräfte heben 
sich gegenseitig auf, was allerdings auch so aufgefasst werden kann, 
als ob von der einen Art ein positiver, von der anderen ein gleicher 
negativer Zuwachs an lebendiger Kraft erzeugt worden wäre. 
Nach den beiden ersten Gleichungen (11) hängt die inducirte 
elektromotorische Kraft in beiden Stromkreisen auch von blossen 
Lagenänderungen ab, was mit der Erfahrung übereinstimmt. Die 
Erfahrung bestätigt ferner die besonderen Ausdrücke für die indu- 
cirten Kräfte, nämlich: 
-2«?)=!-i(J.fJ 
und 
Es existirt also in der That ein elektrodynami- 
sches Potential von der Form: 
(12) - L 3 = P 3 = - J x J 2 w, 
worin w durch die Gleichung (5) definirt wird. 
Die Annahme eines solchen Potentials ist uns also durch das 
Princip der Energie nahe gelegt, wenn auch, wie ich nachgewiesen 
zu haben glaube, nicht zwingend vorgeschrieben. Eine solche An- 
nahme führt dann auf Grund der Gleichung (3) zu der Überzeugung, 
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