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dass die ponderomotorische Wirkung allein nicht die ganze Leistung 
der elektrodynamischen Kräfte ausmachen kann; denn diese Wirkung, 
durch den Ausdruck: 
J x J 2 dw 
gegeben, lässt sich auf die, durch die Gleichungen (3) gegebene 
Form nicht bringen oder mit anderen Worten : ist nicht ein voll- 
ständiges Differential. Insofern kann man allerdings sagen, dass die 
Inductionswirkungen elektrischer Ströme aus den ponderomotorischen 
auf Grund des Princips der Energie zwar nicht folgen, aber 
wenigstens sehr wahrscheinlich gemacht werden. Auch der 
Ausdruck für die inducirten elektromotorischen Kräfte kann auf 
diesem Wege abgeleitet werden. 
In einer Beziehung ist die vorstehende Ableitung noch man- 
gelhaft; sie gibt nicht Rechenschaft von der inducirenden Wirkung 
der Ströme auf sich selbst. Den Grund davon findet man leicht 
in der Annahme des Ausdrucks (2) für L 3 ; dieser Ausdruck gibt, 
wie auch an der betreffenden Stelle bemerkt wurde, nicht die ganze 
elektrodynamische Arbeit, sondern nur den Theil derselben, welcher 
sich auf die Wechselwirkung beider Ströme bezieht. Nachdem 
nun, wie die Erfahrung lehrt, jeder Strom auch auf sich selbst indu- 
cirende Wirkung ausübt, wird ein Theil der elektrodynamischen 
Arbeit auf Rechnung dieser Wirkung kommen. Analogie gibt uns 
den vollständigen Ausdruck für L z oder für die gleiche negative 
Grösse P 3 , das elektrodynamische Potential: 
(13) P 3 = - h = ±A Vi +Ji J* V + V* 
wo V x und V 2 Functionen der Gestalt der beiden Stromleiter sind, 
ähnlich der Function V=zw, nämlich: 
(14) 7% =ff^<^L^. 
Für Stromleiter von unveränderlicher Gestalt sind diese Aus- 
drücke Constanten. 
Es ist nun anstatt der Gleichung (3b) zu setzen: 
(15) dL 3 = A j; dv x + j x j 2 dv+^Ji dv 2 
- Ji d(Jt V t +J 2 V)- J 2 d(J t V + J 2 V 2 ). 
Substituirt man diesen Ausdruck in (1) und bildet so die allge- 
meinere Gleichung, welche jetzt (8 b ) vertritt, so kann man diese 
