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Gleichung wiederum in drei andere zerfallen, welche an Stelle von 
(11) zu setzen sind, nämlich : 
(16) K-j t (AV + J % V 2 ) = J 2 B 21 
dL v 1 dF t 1 r dF 2 
~ďt + ¥ Jl 5ž + Ji J * 1 + 2 J * dt~ df 
Beschränkt man sich auf den praktisch einzig wichtigen Fall 
unveränderlicher Stromleiter, so vereinfacht sich das vorliegende 
System bedeutend, indem 
dV l _dV 2 
dt — dt — 0 
wird; dasselbe reicht dann ohne weiters hin zur Bestimmung der 
Grössen J v J 2 , V ^ Functionen der Zeit, vorausgesetzt, dass die 
Grössen 2£ 1} E 2 , M x , # 2 , L,, T gegeben sind. In der Regel ist dies 
jedoch nicht der Fall, und das Problem ein sehr complicirtes, da 
man die Coordinaten einführen muss, welche die Lage der beiden 
Stromleiter bestimmen. Ein verhältnissmässig einfacher Fall ist der, 
wo die relative Bewegung beider Leiter, also auch V als Function 
der Zeit gegeben ist; dann handelt es sich nur noch um die Inte- 
gration der beiden ersten Gleichungen (16) um J L und J 2 zu be- 
stimmen. Doch es ist nicht die Aufgabe dieses kurzen Aufsatzes 
auf die Discussion des Gleichungssystems (16) näher einzugehen. 
IL 
In ähnlicher Weise können wir das elektrodynamische Petential 
eines Systems von Strömen und Magneten ableiten. Beschränken 
wir uns auf den Fall eines einzigen Stromes und Magneten; Strom- 
leiter und Magnet seien unveränderlich. Analog der Formel (13) 
können wir dann setzen: 
(17) Pi =- L ,=±J*V x +JV+\v,. 
Hier hat V 1 dieselbe Bedeutung wie früher; ^-V 2 ist das Po- 
tential des Magneten selbst, also wenn unter M seine Potential- 
function im Punkte (x, y, z), verstanden wird: 
(18) V 2 = f Mdm. 
